耦合系数随时间变化的“λ”型三能级原子同辐射场的相互作用

李奇芳, 旷冶, 舒晓琴 +1 more

讨论了在串行Λ系统中制备初态和末态的连续叠加态的方法,这种方法是部分受激拉曼绝热通道的扩充.但是它又不同于部分受激拉曼绝热通道,每个斯托克斯脉冲先行相应的泵浦脉冲,但是所有的中间脉冲提前并且同时消失,而第一束斯托克斯脉冲和最后一束泵浦脉冲稍后同时消失.应用数值方法讨论了脉冲驰豫时间和失谐量对该方法的影响.数值结果表明要制备任意的叠加态,不仅要满足双光子共振,而且要满足单光子共振.

朱小芹

本文研究耦合系数随时间线性变化的“Ｖ”型三能级原子与双模及单模辐射场的相互作用，运用密度算符方法，借助数值计算，分析了该模型原子能能算符平均值以及辐射场平均光子数的性质，并作出了一些有意义的讨论。

孙轶 SUN Yi, 陈华俊 CHEN Huajun

提出一个混合的纳米机械振子系统，该系统由两端夹紧的纳米机械振子组成，其中一个纳米机械振子上镶嵌有一枚二能级量子点。通过泵浦-探测技术对该系统光学特性进行分析。研究发现该系统中出现了声子诱导透明和类双法诺共振的现象。分别对系统中的两个耦合项进行分析，结果表明耦合系数分别与双峰之间的分裂距离和振幅差值呈函数关系，可以根据谱线中分裂横向距离和纵向振幅的绝对差值对未知的λ和β进行估算，在光学存储、信号调制等领域有着潜在的应用前景。

Robert F. Snider

It is shown that the position and momentum directional representations of angular momentum states must satisfy Σλs〈r̂‖λs〉〈λs‖p̂〉 = Σλs(i)λYλs(r̂)Yλs(p̂)*. This imposes phase constraints on the relation between 〈r̂‖λs〉, 〈p̂‖λs〉, Yλs(r̂), and Yλs(p̂). In the accompanying paper, it is shown that this resolves a problem in the centrifugal sudden approximation of molecular collision theory.

Zhang Xiang-Yang, Li Yongfang, Jianfeng Sun +2 more

ＷｅｐｒｅｓｅｎｔａｎｅｗＱｕａｓｉ Λ ｍｏｄｅｌ ｆｏｕｒ ｌｅｖｅｌｓｙｓｔｅｍｂａｓｅｄｏｎａｇｅｎｅｒａｌｔｈｒｅｅ ｌｅｖｅｌΛ ｍｏｄｅｌａｎｄｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅｔｈｅｒｅｓｏｎａｎｔｆｌｕｏｒｅｓｃｅｎｃｅｓｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙｉｎｄｅｔａｉｌ.Ｔｈｅｒｅａｒｅｔｈｒｅｅｕｌｔｒａ ｎａｒｒｏｗｓｐｅｃｔｒａｌｌｉｎｅｓｉｎｔｈｅｓｐｏｎｔａｎｅｏｕｓｅｍｉｓｓｉｏｎｓｐｅｃｔｒａｆｒｏｍｕｐｐｅｒｌｅｖｅｌｔｏｌｏｗｅｒ ｌｙｉｎｇｌｅｖｅｌｓｏｆｔｈｅｔｗｏｅｍｉｓｓｉｏｎｃｈａｎｎｅｌｓ,ｗｈｉｃｈｏｃｃｕｒｏｖｅｒａｗｉｄｅｒａｎｇｅｏｆｔｈｅｐａｒａｍｅｔｅｒｓ.Ｔｈｅａｐｐｅａｒａｎｃｅｏｆｔｈｅｔｈｒｅｅｕｌｔｒａ ｎａｒｒｏｗｓｐｅｃｔｒａｌｌｉｎｅｓｉｓｃｌｏｓｅｌｙｒｅｌａｔｅｄｗｉｔｈＲａｂｉｆｒｅｑｕｅｎｃｙｏｆｔｈｅｔｗｏｃｏｈｅｒｅｎｃｅｄｒｉｖｉｎｇｆｉｅｌｄｓ;ａｎｄｔｈｅｌａｒｇｅｒｔｈｅＲａｂｉｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ,ｔｈｅｎａｒｒｏｗｅｒｔｈｅｌｉｎｅｓ.Ｔｈｅｅｆｆｅｃｔｏｆｌｉｎｅｎａｒｒｏｗｉｎｇｄｏｅｓｎ’ｔｏｃｃｕｒｗｈｅｎｔｈｅｒｅｉｓｏｎｌｙａｃｏｈｅｒｅｎｃｅｄｒｉｖｉｎｇｆｉｅｌｄ .Ｗｈｉｌｅｔｈｅｉｎｃｏｈｅｒｅｎｔｔｒａｎｓｉｔｉｏｎａｎｄｔｈｅｃｏｌｌｉｓｉｏｎａｌｄｅｃａｙｂｅｔｗｅｅｎｔｈｅｅｎｅｒｇｙｌｅｖｅｌｓｄｅｓｔｒｏｙｔｈｅｆｅａｔｕｒｅｏｆｔｈｅｓｐｅｃｔｒａｌｎａｒｒｏｗｉｎｇｗｈｉｃｈｍａｙｂｅｃｏｎｓｉｄｅｒｅｄｔｏｂｅｔｈｅｒｅｓｕｌｔｏｆｔｈｅｍｕｌｔｉ ｃｈａｎｎｅｌｑｕａｎｔｕｍｉｎｔｅｒｆｅｒｅｎｃｅ.

Navinder Singh

First prove that fµν(−ω) = fνµ(ω). To see this consider φµν(t) =∫ β 0 dλ〈Jν(−i~λ)Jµ(t)〉 or φµν(−t) = ∫ β 0 dλ〈Jν(−i~λ)Jµ(−t)〉 = ∫ β 0 dλtr(Jµ(−t)e−βHJν(−i~λ)) = dλtr(e−iHt/~Jµ(0)e−βH+λHJν(0)e−λH), (8.1) where the cyclic property of the trace operation is used, further, the inte- grand can be written as tr(e−βHe(β−λ)HJµ(0)e−(β−λ)HeiHt/~Jν(0)e−iHt/~) or 〈Jµ(−i~(β − λ))Jν(t)〉. Thus, φµν (−t) = ∫ β 0 dλ〈Jµ(−i~(β − λ))Jν(t)〉. (8.2) Shift the integration variable from λ to λ′ = β − λ φµν(−t) = ∫ β 0 dλ′〈Jµ(−i~λ)Jν(t)〉 = φνµ(t). (8.3) Now, in the definition of the Fourier transform of the response function (Equa- tion (3.53)) change ω to −ω and then shift the integration variable from t to −t fµν(−ω) = ∫ +∞ −∞ dtφµν(−t)eiωt = ∫ +∞ −∞ dtφνµ(t)e iωt = fνµ(ω). QED.