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新疆大学学报：自然科学版

Rb（5PJ）与He的碰撞精细结构混合和猝灭

Jing Liu, 王淑英, 戴康, 沈异凡

Published Jan 1, 2007• 0 citations
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Abstract

应用激光吸收和荧光方法，测量了Rb（5PJ）态与He原子碰撞的精细结构转移和碰撞猝灭截面．Rb原子被激光激发到5P3／2态，将与泵浦激光束反向平行的检测激光束调到5PJ→7S1/2的跃迁，测量5PJ激发态原子的密度及空间分布，由此计算了5PJ→5S的有效辐射率．在T=340K和He密度0．5×10^17〈N〈4×10^17cm^-3范围内测量了5P1/2→5S1/2发射的敏化荧光强度I795，量N/I795与N有抛物线型的关系，表明了5PJ的猝灭是由于与He原子的碰撞产生的，而不是由与Rb基态原子碰撞产生的．由最小二乘法确定的二次多项式的系数得到5P态与He碰撞精细结构转移截面σ3/2→1/2=（1．84±0．61）×10^-17cm^2，猝灭截面σD=（1．07±0．30）×10^-17cm^2．

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应用激光吸收和荧光方法，测量了Rb（5P）态与N2碰撞的精细结构混合和碰撞猝灭截面．Rb原子被激光激发到5P3／2态，将与泵浦激光束反向平行的检测激光束调到5PJ→7S1／2的跃迁，测量5PJ激发态的密度及空间分布，由此计算了5PJ-5S的有效辐射率．在T=340K和N2密度0．5×10^16〈N〈4×10^16cm^-3范围内测量了5P1/2→5S1／2（794nm）发射的敏化荧光强度I794，量N／I794与N有抛物线型的关系，表明了5PJ的猝灭是由于与N2分子的碰撞产生的，而不是由与Rb基态原子碰撞产生的．由最小二乘法确定的二次多项式的系数得到5P态与N2碰撞精细结构混合截面σ3／2→1／2=（10．43±3．54）×10^-16cm^2，猝灭截面σD=（9．8±3．4）×10^-16cm^2．与在不同的实验条件下得到的结果在误差范围内一致.

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在气体样品池条件下，研究了Rb（5PJ）＋（He，N2）碰撞能量转移过程．用调频半导体激光器激发Rb原子至Rb（5P3，2）态，在不同的He或N2气压下，测量了直接5P3，2—5S1／2荧光和转移5P1／2→5S1／2荧光．对于Rb（5尸，）与He的碰撞，只发生精细结构转移（略去碰撞猝灭效应），电子态能量仅能转移为He原子的平动能．在与N2的碰撞中，向分子振转态的转移是重要的．

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应用激光吸收和荧光方法，测量了Rb（5PJ）态与He原子碰撞的精细结构转移和碰撞猝灭截面．Rb原子被激光激发到5P3／2态，将与泵浦激光束反向平行的检测激光束调到5PJ→7S1/2的跃迁，测量5PJ激发态原子的密度及空间分布，由此计算了5PJ→5S的有效辐射率．在T=340K和He密度0．5×10^17〈N〈4×10^17cm^-3范围内测量了5P1/2→5S1/2发射的敏化荧光强度I795，量N/I795与N有抛物线型的关系，表明了5PJ的猝灭是由于与He原子的碰撞产生的，而不是由与Rb基态原子碰撞产生的．由最小二乘法确定的二次多项式的系数得到5P态与He碰撞精细结构转移截面σ3/2→1/2=（1．84±0．61）×10^-17cm^2，猝灭截面σD=（1．07±0．30）×10^-17cm^2．
应用激光吸收和荧光方法，测量了Rb（5P）态与N2碰撞的精细结构混合和碰撞猝灭截面．Rb原子被激光激发到5P3／2态，将与泵浦激光束反向平行的检测激光束调到5PJ→7S1／2的跃迁，测量5PJ激发态的密度及空间分布，由此计算了5PJ-5S的有效辐射率．在T=340K和N2密度0．5×10^16〈N〈4×10^16cm^-3范围内测量了5P1/2→5S1／2（794nm）发射的敏化荧光强度I794，量N／I794与N有抛物线型的关系，表明了5PJ的猝灭是由于与N2分子的碰撞产生的，而不是由与Rb基态原子碰撞产生的．由最小二乘法确定的二次多项式的系数得到5P态与N2碰撞精细结构混合截面σ3／2→1／2=（10．43±3．54）×10^-16cm^2，猝灭截面σD=（9．8±3．4）×10^-16cm^2．与在不同的实验条件下得到的结果在误差范围内一致.
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