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光谱学与光谱分析

Rb（5PJ）＋Rb（5PJ）→Rb（5JS）＋Rb（nl=5D，7S）碰撞能量合并

穆保霞, 王淑英, 崔秀花, 张刚台, 袁强华, 戴康, 沈异凡

Published Jan 1, 2006• 0 citations
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Abstract

研究了Rb（5PJ）＋Rb（5PJ）→Rb（nlJ′）＋Rb（5S）碰撞能量合并过程，利用单模半导体激光器分别共振激发Rb原子的5P1/2或5P3／2态，利用另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探测激发态原子密度及其空间分布，吸收线分别调至5P1/2→5D3/2和5P3/2→7S1／2跃迁。由激发态原子密度和谱线荧光比得到碰撞能量合并过程的截面，对5P3/2激发，碰撞转移得到5D5/2，5D3/2和7S1／2的截面分别是（1．32±0．59）×10^-14，（1．18±0．53）×10^14和（3．21±1．44）×10^-15。cm^2；对5P1／2激发，碰撞转移到5D5／2和5D3/2的截面分别是（6．57±2．96）×10^-15和（5．90±2．66）×10^-15cm^2。与其他的实验结果进行了比较。

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Rb蒸气中的5PJ＋5PJ＇→5S＋5DJ＂碰撞能量合并

崔秀花, 穆保霞, 王淑英 +5 more

研究了Rb（5PJ）＋Rb（5PJ＇）→Rb（5S）＋Rb（5DJ＂）的碰撞能量合并过程，一台单模半导体激光嚣共振激发Rb原子的5P1／2或5P3／2态，另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探洲激发态原子密度及其空间分布，吸收线分别调至5P1/2→5D3/2和5P3／2→7S1／2跃迁。由激发态原子密度和谱线荧光比得到碰撞能量合并过程5PJ＋5PJ＇→5S＋5DJ＂的截面．两台激光嚣同时分别激发5P1／2和5P3／2态，通过对5DJ＇→5PJ的荧光探洲，得到5P3／2＋5P／2碰撞转移到5D5/2和5D3／2的截面分别为（1．12±0．50）×10^-14和（1．01±0．45）×10^-14cm^2．

原子与分子物理学报•Jan 1, 2006•0 citations

Rb(52DJ,7S)+Rb(5S)间的碰撞能量转移

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利用脉冲激光双光子激发Rb（5S）到Rb（5DJ，7S）态，在样品池条件下，利用原子荧光光谱方法研究了Rb（5DJ，7S）＋Rb（5S）的碰撞能量转移过程。利用三能级模型的速率方程分析，在不同的Rb（5S）密度下，通过对直接荧光和转移荧光的时间积分荧光强度的测量，得到了Rb（5D5／2）→Rb（5D3／2）精细结构转移截面为（3．7±0．9）×10^-14cm^2。而测得的碰撞转移到Rb（5DJ）以外态的截面是Rb（5D）-→Rb（7S）转移截面和碰撞能量合并逆过程截面之和，还可测得Rb（5D）→Rb（TS）的碰撞转移截面为（1．6±0．4）×10^-16cm^2，故Rb（5D）＋Rb（5S）→Rb（5P）＋Rb（5P）的截面分别为（3．1±1．2）×10^-14cm^2（对J=5／2）和（2．0±0．6）×10^-14cm^2（对J=3／2），5DJ态主要是通过碰撞能量合并的逆过程（即Rb（5DJ）＋Rb（5S）→Rb（5P）＋Rb（5P））猝灭。

Chinese Journal of Quantum Electronics•May 28, 2009•0 citations

Rb（5PJ）与He的碰撞精细结构混合和猝灭

Jing Liu, 王淑英, 戴康 +1 more

应用激光吸收和荧光方法，测量了Rb（5PJ）态与He原子碰撞的精细结构转移和碰撞猝灭截面．Rb原子被激光激发到5P3／2态，将与泵浦激光束反向平行的检测激光束调到5PJ→7S1/2的跃迁，测量5PJ激发态原子的密度及空间分布，由此计算了5PJ→5S的有效辐射率．在T=340K和He密度0．5×10^17〈N〈4×10^17cm^-3范围内测量了5P1/2→5S1/2发射的敏化荧光强度I795，量N/I795与N有抛物线型的关系，表明了5PJ的猝灭是由于与He原子的碰撞产生的，而不是由与Rb基态原子碰撞产生的．由最小二乘法确定的二次多项式的系数得到5P态与He碰撞精细结构转移截面σ3/2→1/2=（1．84±0．61）×10^-17cm^2，猝灭截面σD=（1．07±0．30）×10^-17cm^2．

新疆大学学报：自然科学版•Jan 1, 2007•0 citations

激发态Cs（6P）原子间碰撞能量转移截面

张刚台, 张美光

目的研究Cs（6P3，2）＋Cs（6P3/2）→Cs（nLJ=8S1／2，4F5／2，4F7／2）＋Cs（6S1／2）碰撞能量合并过程。方法利用一台单模半导体激光器共振激发6P3／2态，利用另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探测激发态原子密度及其空间分布，吸收线调至6P3／2—8S1／2跃迁，并可平行于泵浦激光束移动。由激发态原子密度和谱线的荧光强度比得到碰撞能量合并的截面。结果碰撞转移到8S1/2，4F5/2和4F7/2的截面分别是（5．43±1．56）×10^-16cm2，（4．89±1．16）×10^-16cm2和（6．17±1．60）×10^-16cm2。结论计算结果是准确的并与其它实验结果进行了比较。

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Rb（5PJ）与He,N2的碰撞精细结构混合和猝灭

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在气体样品池条件下，研究了Rb（5PJ）＋（Ne、N2）碰撞能量转移过程。用调频半导体激光器激发Rb原子至Rb（5P3／2）态，在不同的Ne或N2气压下，测量了直接5P3/2→5S1／2荧光和转移5P1／2→5S1／2荧光。对于5PJ与Ne的碰撞，电子态能量仅能转移为Ne原子的平动能。在与N2的碰撞中，向分子振转态的转移是重要的。利用速率方程分析，可以得到碰撞转移速率系数，对于Ne，5P3／2→5S1／2转移速率系数为1．53×10^-12cm^3s^-1。对于N2，测量5PJ＋Ne和5PJ＋N2二种情况下荧光的相对强度比，利用最小二乘法确定5P3/2→5S1／2转移速率系数为1．05×10^-10cm^3s^-1，5PJ态猝灭速率系数为1．12×10^-10cm^3s^-1。与其他实验结果进行了比较。

Jiguang zazhi•Jan 1, 2007•0 citations
研究了Rb（5PJ）＋Rb（5PJ）→Rb（nlJ′）＋Rb（5S）碰撞能量合并过程，利用单模半导体激光器分别共振激发Rb原子的5P1/2或5P3／2态，利用另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探测激发态原子密度及其空间分布，吸收线分别调至5P1/2→5D3/2和5P3/2→7S1／2跃迁。由激发态原子密度和谱线荧光比得到碰撞能量合并过程的截面，对5P3/2激发，碰撞转移得到5D5/2，5D3/2和7S1／2的截面分别是（1．32±0．59）×10^-14，（1．18±0．53）×10^14和（3．21±1．44）×10^-15。cm^2；对5P1／2激发，碰撞转移到5D5／2和5D3/2的截面分别是（6．57±2．96）×10^-15和（5．90±2．66）×10^-15cm^2。与其他的实验结果进行了比较。
研究了Rb（5PJ）＋Rb（5PJ＇）→Rb（5S）＋Rb（5DJ＂）的碰撞能量合并过程，一台单模半导体激光嚣共振激发Rb原子的5P1／2或5P3／2态，另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探洲激发态原子密度及其空间分布，吸收线分别调至5P1/2→5D3/2和5P3／2→7S1／2跃迁。由激发态原子密度和谱线荧光比得到碰撞能量合并过程5PJ＋5PJ＇→5S＋5DJ＂的截面．两台激光嚣同时分别激发5P1／2和5P3／2态，通过对5DJ＇→5PJ的荧光探洲，得到5P3／2＋5P／2碰撞转移到5D5/2和5D3／2的截面分别为（1．12±0．50）×10^-14和（1．01±0．45）×10^-14cm^2．
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应用激光吸收和荧光方法，测量了Rb（5PJ）态与He原子碰撞的精细结构转移和碰撞猝灭截面．Rb原子被激光激发到5P3／2态，将与泵浦激光束反向平行的检测激光束调到5PJ→7S1/2的跃迁，测量5PJ激发态原子的密度及空间分布，由此计算了5PJ→5S的有效辐射率．在T=340K和He密度0．5×10^17〈N〈4×10^17cm^-3范围内测量了5P1/2→5S1/2发射的敏化荧光强度I795，量N/I795与N有抛物线型的关系，表明了5PJ的猝灭是由于与He原子的碰撞产生的，而不是由与Rb基态原子碰撞产生的．由最小二乘法确定的二次多项式的系数得到5P态与He碰撞精细结构转移截面σ3/2→1/2=（1．84±0．61）×10^-17cm^2，猝灭截面σD=（1．07±0．30）×10^-17cm^2．
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