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华中师范大学学报：自然科学版

Cs（6PJ）＋（He，N2）碰撞精细结构转移和猝灭

曹丽萍, 王继新, 戴康, 沈异凡

Published Jan 1, 2008• 0 citations
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Abstract

在气体样品池条件下，测量了6P3/2→6S1／2共振荧光和6P1/2→6S1/2转移荧光的相对强度，研究了Cs（6P3/2）＋（He，N2）碰撞能量转移过程．对于6P3／2与He的碰撞，电子态能量仅能转移为He原子的平动能．在与N2的碰撞中，电子态能量除了转移为N2分子的平动能之外，还要向分子振转态转移．利用速率方程分析，可以得到精细结构碰撞转移速率系数．

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Cs（6PJ）与Ne、N2的碰撞精细结构混合和猝灭

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在气体样品池条件下，研究了Cs（6PJ）（Ne、N2）碰撞能量转移过程。用调频半导体激光器激发Cs原子至Cs（6PJ）态，在不简的Ne或N2气压下，直接测量了6P3/2→6S1/2荧光和转移6P1／2、6S1／2荧光。

大学物理实验•Jan 1, 2008•0 citations

原子分子物理学——Rb（5PJ）与He，N2的碰撞精细结构混合和猝灭

孟繁新

在气体样品池条件下，研究了Rb（5PJ）＋（He，N2）碰撞能量转移过程．用调频半导体激光器激发Rb原子至Rb（5P3，2）态，在不同的He或N2气压下，测量了直接5P3，2—5S1／2荧光和转移5P1／2→5S1／2荧光．对于Rb（5尸，）与He的碰撞，只发生精细结构转移（略去碰撞猝灭效应），电子态能量仅能转移为He原子的平动能．在与N2的碰撞中，向分子振转态的转移是重要的．

中国学术期刊文摘•Jan 1, 2008•0 citations

Rb（5PJ）与He,N2的碰撞精细结构混合和猝灭

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在气体样品池条件下,研究了Rb（5PJ）＋（He,N2）碰撞能量转移过程。用调频半导体激光器激发Rb原子至Rb（5P3/2）态,在不同的He或N2气压下,测量了直接5P3/2→5S1/2荧光和转移5P1/2→5S1/2荧光。对于Rb（5PJ）与He的碰撞,只发生精细结构转移（略去碰撞猝灭效应）,电子态能量仅能转移为He原子的平动能。在与N2的碰撞中,向分子振转态的转移是重要的。本实验中,Rb的密度为4.5×10^11cm^-3,由辐射陷获理论得到5P1/2→5S1/2的有效辐射率为2.47×10^7s^-1。利用速率方程分析,可以得到碰撞转移速率系数,对于He,5P3/2→5S1/2转移速率系数k2H1e=2.61×10^-12cm^3·s^-1。对于N2,测量5PJ＋He和5PJ＋N2两种情况下直接荧光与敏化荧光的相对强度比,利用最小二乘法确定5P3/2→5S1/2转移速率系数k2N12=2.36×10^-11cm^3·s^-1,5PJ态猝灭速率系数kN2=1.44×10^-11cm^3·s^-1。由实验结果证实了Cs-N2主要是直线式碰撞传能机制,与其他实验结果进行了比较。

光谱学与光谱分析•Jan 1, 2007•0 citations

原子分子物理学--用光学-光学双共振光谱技术研究Cs蒸气中的共振交换碰撞

王淑英, 穆保霞, 崔秀花 +4 more

利用窄带半导体激光器泵浦所有具有相同Z分量速度的基态Cs原子至激发态，研究了Cs（6P3/2，v）＋Cs（6S1／2，v＇）→Cs（6S1/2，v）＋Cs（6P3/2，v’）的共振交换碰撞过程,与泵浦光反向平行的另一单模激光器激发6P3／2至8S1／2态，以检测6P3／2态原子的速度分布，确定激发态原子的热能化效应．通过测量8S1/2→6P1/2荧光的尖峰强度与相应的多普勒背景的强度比，

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Rb（5PJ）与Ne、N2碰撞诱导激发能量转移

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在气体样品池条件下，研究了Rb（5PJ）＋（Ne、N2）碰撞能量转移过程。用调频半导体激光器激发Rb原子至Rb（5P3／2）态，在不同的Ne或N2气压下，测量了直接5P3/2→5S1／2荧光和转移5P1／2→5S1／2荧光。对于5PJ与Ne的碰撞，电子态能量仅能转移为Ne原子的平动能。在与N2的碰撞中，向分子振转态的转移是重要的。利用速率方程分析，可以得到碰撞转移速率系数，对于Ne，5P3／2→5S1／2转移速率系数为1．53×10^-12cm^3s^-1。对于N2，测量5PJ＋Ne和5PJ＋N2二种情况下荧光的相对强度比，利用最小二乘法确定5P3/2→5S1／2转移速率系数为1．05×10^-10cm^3s^-1，5PJ态猝灭速率系数为1．12×10^-10cm^3s^-1。与其他实验结果进行了比较。

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Cs（6DJ）＋Cs（6S1／2）非弹性碰撞转移截面的测定

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在9×10^14-2．1×10^15cm^-3Cs密度范围内，利用脉冲激光双光子激发Cs（6S1／2）到Cs（6D5／2）态，使用原子荧光光谱方法，通过三能级模型的速率方程分析，由对直接荧光和转移荧光的时间积分强度的测量，得到6D5／2→6D3／2精细结构转移截面为（2．1±0．4）×10^-16cm2，而6D3／2态向6D以外态的转移截面为（1．6±0．4）×10^-14cm2，它应是过程Cs（6D3／2）＋Cs（6S）→Cs（6P）＋Cs（6P），6D3／2→7P3／2和6D3／2→7P1／2碰撞转移截面之和。第二个实验可以得到6D3／2→7P3/2和6D3／3→7P1／2的碰撞转移截面。在1×10^12-6×10^12cm2的低密度Cs蒸气中，激光双光子激发6S至6D3／2或6D5／2态，测量6Dj→6PJ，与7PF→6S1／2的时间积分荧光强度比，得到6D3/2→7P1／2与6D5／2→7P3／2的碰撞转移截面分别为（7．6士2．4）×10^-16cm2与（1．6±0．5）×10^15cm2。由此得到碰撞能量合并的逆过程即ECs（6D3／2）＋Cs（6S1／2）→Cs（6P）＋Cs（6P）]的转移截面为（1．3±0．4）×10^-14cm2。

光谱学与光谱分析•Jan 1, 2009•0 citations
在气体样品池条件下，测量了6P3/2→6S1／2共振荧光和6P1/2→6S1/2转移荧光的相对强度，研究了Cs（6P3/2）＋（He，N2）碰撞能量转移过程．对于6P3／2与He的碰撞，电子态能量仅能转移为He原子的平动能．在与N2的碰撞中，电子态能量除了转移为N2分子的平动能之外，还要向分子振转态转移．利用速率方程分析，可以得到精细结构碰撞转移速率系数．
在气体样品池条件下,研究了Rb（5PJ）＋（He,N2）碰撞能量转移过程。用调频半导体激光器激发Rb原子至Rb（5P3/2）态,在不同的He或N2气压下,测量了直接5P3/2→5S1/2荧光和转移5P1/2→5S1/2荧光。对于Rb（5PJ）与He的碰撞,只发生精细结构转移（略去碰撞猝灭效应）,电子态能量仅能转移为He原子的平动能。在与N2的碰撞中,向分子振转态的转移是重要的。本实验中,Rb的密度为4.5×10^11cm^-3,由辐射陷获理论得到5P1/2→5S1/2的有效辐射率为2.47×10^7s^-1。利用速率方程分析,可以得到碰撞转移速率系数,对于He,5P3/2→5S1/2转移速率系数k2H1e=2.61×10^-12cm^3·s^-1。对于N2,测量5PJ＋He和5PJ＋N2两种情况下直接荧光与敏化荧光的相对强度比,利用最小二乘法确定5P3/2→5S1/2转移速率系数k2N12=2.36×10^-11cm^3·s^-1,5PJ态猝灭速率系数kN2=1.44×10^-11cm^3·s^-1。由实验结果证实了Cs-N2主要是直线式碰撞传能机制,与其他实验结果进行了比较。
在气体样品池条件下，研究了Rb（5PJ）＋（Ne、N2）碰撞能量转移过程。用调频半导体激光器激发Rb原子至Rb（5P3／2）态，在不同的Ne或N2气压下，测量了直接5P3/2→5S1／2荧光和转移5P1／2→5S1／2荧光。对于5PJ与Ne的碰撞，电子态能量仅能转移为Ne原子的平动能。在与N2的碰撞中，向分子振转态的转移是重要的。利用速率方程分析，可以得到碰撞转移速率系数，对于Ne，5P3／2→5S1／2转移速率系数为1．53×10^-12cm^3s^-1。对于N2，测量5PJ＋Ne和5PJ＋N2二种情况下荧光的相对强度比，利用最小二乘法确定5P3/2→5S1／2转移速率系数为1．05×10^-10cm^3s^-1，5PJ态猝灭速率系数为1．12×10^-10cm^3s^-1。与其他实验结果进行了比较。
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