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中国学术期刊文摘

原子分子物理学--用光学-光学双共振光谱技术研究Cs蒸气中的共振交换碰撞

王淑英, 穆保霞, 崔秀花, 张刚台, 袁强华, 戴康, 沈异凡

Published Jan 1, 2007• 0 citations
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Abstract

利用窄带半导体激光器泵浦所有具有相同Z分量速度的基态Cs原子至激发态，研究了Cs（6P3/2，v）＋Cs（6S1／2，v＇）→Cs（6S1/2，v）＋Cs（6P3/2，v’）的共振交换碰撞过程,与泵浦光反向平行的另一单模激光器激发6P3／2至8S1／2态，以检测6P3／2态原子的速度分布，确定激发态原子的热能化效应．通过测量8S1/2→6P1/2荧光的尖峰强度与相应的多普勒背景的强度比，

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激发态Cs（6P）原子间碰撞能量转移截面

张刚台, 张美光

目的研究Cs（6P3，2）＋Cs（6P3/2）→Cs（nLJ=8S1／2，4F5／2，4F7／2）＋Cs（6S1／2）碰撞能量合并过程。方法利用一台单模半导体激光器共振激发6P3／2态，利用另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探测激发态原子密度及其空间分布，吸收线调至6P3／2—8S1／2跃迁，并可平行于泵浦激光束移动。由激发态原子密度和谱线的荧光强度比得到碰撞能量合并的截面。结果碰撞转移到8S1/2，4F5/2和4F7/2的截面分别是（5．43±1．56）×10^-16cm2，（4．89±1．16）×10^-16cm2和（6．17±1．60）×10^-16cm2。结论计算结果是准确的并与其它实验结果进行了比较。

宝鸡文理学院学报：自然科学版•Jan 1, 2009•0 citations

Cs（6PJ）＋（He，N2）碰撞精细结构转移和猝灭

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华中师范大学学报：自然科学版•Jan 1, 2008•0 citations

Cs蒸气中的碰撞能量合并和6P3／2和6P1／2间的激发转移

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通过激发转移和碰撞能量合并研究了Cs(62P)精细结构混合.单模半导体激光器激发基态Cs原子至6P3/2态,直接荧光是由6P3/2态发射的,敏化荧光是由精细结构碰撞转移和碰撞能量合并产生的.由相对荧光强度得到了转移截面σ(6P3/2→6P1/2)=(1.5±0.5)×10-15cm2,与其它实验结果进行了比较.

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激光诱导Cs（6P）和Cs（9D）态布居数变化的荧光检测

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在Cs蒸气中观察了荧光强度的增强与减弱。6P3／2态荧光的减弱是由于激光激发6P3／2—9D5／2的跃迁造成的，9D5／2态原子碰撞转移到9D3/2，产生9D3/2→6P1／2的辐射，增加了6P1／2态的布居，从而使6P1／2→6S1／2的荧光增强。激光诱导布居数的变化由相应荧光的强度信号的增减来检测，利用速率方程组，得到了受激发射(即9D5/2→6P3／2)速率为3．0×10^6s^-1，精细结构碰撞转移(即9D5／2→9D3／2)速率为1．1×10^6s^-1。

原子与分子物理学报•Jan 1, 2004•0 citations

Cs（6DJ）＋Cs（6S1／2）非弹性碰撞转移截面的测定

郭启存, 吴红萍, 康丽奎 +3 more

在9×10^14-2．1×10^15cm^-3Cs密度范围内，利用脉冲激光双光子激发Cs（6S1／2）到Cs（6D5／2）态，使用原子荧光光谱方法，通过三能级模型的速率方程分析，由对直接荧光和转移荧光的时间积分强度的测量，得到6D5／2→6D3／2精细结构转移截面为（2．1±0．4）×10^-16cm2，而6D3／2态向6D以外态的转移截面为（1．6±0．4）×10^-14cm2，它应是过程Cs（6D3／2）＋Cs（6S）→Cs（6P）＋Cs（6P），6D3／2→7P3／2和6D3／2→7P1／2碰撞转移截面之和。第二个实验可以得到6D3／2→7P3/2和6D3／3→7P1／2的碰撞转移截面。在1×10^12-6×10^12cm2的低密度Cs蒸气中，激光双光子激发6S至6D3／2或6D5／2态，测量6Dj→6PJ，与7PF→6S1／2的时间积分荧光强度比，得到6D3/2→7P1／2与6D5／2→7P3／2的碰撞转移截面分别为（7．6士2．4）×10^-16cm2与（1．6±0．5）×10^15cm2。由此得到碰撞能量合并的逆过程即ECs（6D3／2）＋Cs（6S1／2）→Cs（6P）＋Cs（6P）]的转移截面为（1．3±0．4）×10^-14cm2。

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Cs-Ar混合蒸气中6P3／2激发态的空间分布和辐射陷获

白振岙, 赵亿坤, 陈洁 +2 more

计算和测量了Cs-Ar混合蒸气中Cs（6P3／2）共振能级的有效辐射率。使用单模半导体激光器（泵浦激光）将Cs原子激发至6P3/2态，另一调谐到6P3/2→8S1/2的单模激光束（检测激光）与泵浦束反平行通过样品池，并在池的直径方向平行移动，通过对检测激光束的吸收测定了激发态原子密度及其空间分布。由于辐射陷获存在，有效辐射率是自然辐射率与透射因子（发射的光子在探测区域内没有被吸收的平均概率）的乘积。6P3／2原子密度及其空间分布结合6P3／2←6S1／2跃迁线的碰撞增宽计算了透射因子，从而得到了不同Ar气压下，CsD2线的有效辐射率。从6P3／2→6S1／2跃迁线强度I852的测量，得到了不同Ar气压下有效辐射率的比值与理论计算得到的比值相符。

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利用窄带半导体激光器泵浦所有具有相同Z分量速度的基态Cs原子至激发态，研究了Cs（6P3/2，v）＋Cs（6S1／2，v＇）→Cs（6S1/2，v）＋Cs（6P3/2，v’）的共振交换碰撞过程,与泵浦光反向平行的另一单模激光器激发6P3／2至8S1／2态，以检测6P3／2态原子的速度分布，确定激发态原子的热能化效应．通过测量8S1/2→6P1/2荧光的尖峰强度与相应的多普勒背景的强度比，
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在Cs蒸气中观察了荧光强度的增强与减弱。6P3／2态荧光的减弱是由于激光激发6P3／2—9D5／2的跃迁造成的，9D5／2态原子碰撞转移到9D3/2，产生9D3/2→6P1／2的辐射，增加了6P1／2态的布居，从而使6P1／2→6S1／2的荧光增强。激光诱导布居数的变化由相应荧光的强度信号的增减来检测，利用速率方程组，得到了受激发射(即9D5/2→6P3／2)速率为3．0×10^6s^-1，精细结构碰撞转移(即9D5／2→9D3／2)速率为1．1×10^6s^-1。
在9×10^14-2．1×10^15cm^-3Cs密度范围内，利用脉冲激光双光子激发Cs（6S1／2）到Cs（6D5／2）态，使用原子荧光光谱方法，通过三能级模型的速率方程分析，由对直接荧光和转移荧光的时间积分强度的测量，得到6D5／2→6D3／2精细结构转移截面为（2．1±0．4）×10^-16cm2，而6D3／2态向6D以外态的转移截面为（1．6±0．4）×10^-14cm2，它应是过程Cs（6D3／2）＋Cs（6S）→Cs（6P）＋Cs（6P），6D3／2→7P3／2和6D3／2→7P1／2碰撞转移截面之和。第二个实验可以得到6D3／2→7P3/2和6D3／3→7P1／2的碰撞转移截面。在1×10^12-6×10^12cm2的低密度Cs蒸气中，激光双光子激发6S至6D3／2或6D5／2态，测量6Dj→6PJ，与7PF→6S1／2的时间积分荧光强度比，得到6D3/2→7P1／2与6D5／2→7P3／2的碰撞转移截面分别为（7．6士2．4）×10^-16cm2与（1．6±0．5）×10^15cm2。由此得到碰撞能量合并的逆过程即ECs（6D3／2）＋Cs（6S1／2）→Cs（6P）＋Cs（6P）]的转移截面为（1．3±0．4）×10^-14cm2。
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