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物性研究

低密度パリティ検査符号の統計力学的解析(修士論文(1998年度))

立人 村山

Published Sep 20, 1999• 0 citations
OpenAlex

Abstract

yo f t h ep a r t i c u l a rf a mi l y o f t h ec o d e s , wh i c hc o u l dn o tb ef o u n dw it h i nt h ef r a me w o r ko f wo r s tc a s ea na ly s i s ･F u r t h e r , d e c o d i n ga s p e c t sa r e c o n s i d e r e db yi n v e s t i g a t i n gs o l u t i o n so b t a in e db yame a nf i e l da p p r o a c h , wh i c hi si d e n t i c a l t ot h ec o mmo n l yu s e d b e l i e f p r o p a g a t i o n .

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茂 町田

7 にあ り, もっと簡単 な紹介 が B.d ' E s p a g n a t ,S ° i .Am.2 4 1NO.5( 1 9 7 9) ,1 2 8 にある｡また,関連 した討論 が E p r i s t e mo l o g i c a lL e t t e r s ,As s o c i a t i o nF .Go n s e t h ,Hi d d e nVa r i a b l e sa n d Qu a n t u m Un c e r t a i n t y( Wr i t t e nS y mp o s i u m,

素粒子論研究•Jan 20, 1982•0 citations

A note on(spin) coherent state path integral

絢也 柴田

物性研究 7 0 -6 ( 1 9 9 8 -9 ) 修士論文 ( 1 9 9 7 年度) An o t eo n( s p i n ) .c o h e r e n t s t a t ep a t hi n t e g r a l 東北大学大学院理学研究科 物理学専攻 柴田 絢也 Ab s t r a c t 時間に関しての連続形式における( s p i n ) c o h e I ･ e n t S t a t e P a t hi n t e g r a l の問題点を詳細に談論する.一貫 して牡散形式で具体的な問題を､ s t a t i o n a r ya c t i o na p p r o x i ma t i o mの方法によって解 くことにより､連 続形式における問題点を解決する｡さらにK l a l l d e rの e項に関しての考察により､揺らぎの積分が今ま での連続形式では､間違った答えを導出してしまうことを指摘する｡ 1 I n t r o d u c t i o n 現在 ､経路積分 は様 々-な分野で用 い られている｡今後､その傾向は変わ らないであろ う｡その理 由 と して は､物理 的 な措像 が直観的 に理解 しやすい点や､新 たな近似計算 の可能性 を内包 してい る とい う点であ る｡経路積分 に よって計算 を進めてい く為 に最 も用 い られている手法は､停留位相近似 ( s t a t i o n a l ･ yp h a s e a p p r o x i ma t i o n )と呼 ばれる方法である｡量子力学的遷移捌 苗もしくは分配関数 を求める際 に､最 も寄与す る経路 を求め､その まわ りの揺 らぎを積分する方法である.一般に経路積分 として用い られているのは､位 相空 間経路積分 【 1 1 (F e y n ma n 経路積分 [ 2 】) ,コヒー レン ト状態経路積分 【 1 】 【 3 】 ,ス ピンコヒー レン ト経路 積分 【 3 】 【 4 】 【 5 】の 3つ を挙げ ることがで きるだろ う 1 ｡特 に S CS P Iは凝縮系物理で非常 に多 く用 い られて お り【 6 ト 最近注 目されている メソスコピック ( me s o s c o p i c ) 磁性体 における巨視的量子現象 ( M礼 c r o s c o p i c Qu a nt u mP h e n o me n a )を理論的 に解析す る上で ､欠かせ ない手法である 【 7 】 ｡ これ らは一般 に良 く用 い ら れる連続形式 で書 くと､次の ように表わ される｡ 位相空間経路積分 ･ q F r e -i h T ･ q I , -/ psD q D p e x p( uTd t { p ( 棚 , -a( p ( i ) , q ( i , , } )･ ( 1 , コヒ-レン ト状態経路積分 〈 E F , e 一 去 h T r E I , -/ csD e De b p() -H( p ( i ) , q ( i ) ) 〉 ) ･ ( 5 , この ように､連続形式では変数 を連続変数 として扱い､最 も積分 に寄与する経路 を微分方程式 によって 求める｡ しか し､( S ) CS P Iに関 して､もともと離散変数 だった変数 を連続変数 として用いる為の指標 は経 路積分 を導出す る際 に存在 しない｡ しか し､Kl a u d e rの処方築 【 3 】を用 いるこ とに より､P S P I (F e y n ma n p I)と同様 の議論 を行 うことがで きると､Ⅸl a u d e rは述べているo現在では ( S ) CS P Iに関す る El a ud e rの 論文は様 々な論文 に引用 されてお り､連続形式 における ( S ) CS P Iは､もはや公式化 した感があるo しか し､ 連続形式

物性研究•Sep 1, 1998•0 citations

マクロ変数の運動方程式(基研長期研究計画「進化の力学への場の理論的アプローチ」報告,研究会報告)

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,X は決定的なゆ らぎのない変数 になるこ とがわか る. ところが,相対座標 値 l ' ‖ま ,N--で もゆ らぎを失わない.一方友一 0 の古典極限では,( 1 ) 式 をみると,定常位相 を与 える古典的径路のみが 与 し,すべての変数 偏がゆらぎを失ってしまう.I l Td p i ] 積分 に寄 このようにマ クロ変数 と古典変数はともにゆらぎのない変数であるので,従来それ らの 変数の区別があい まいであ り,マクロ系の変数は古典変数であるなどという荒 っぽい言い 方が されて きたが,両者は区別 しなければならない.では一体その違いはどこにあるのだ

物性研究•Aug 20, 1990•0 citations

量子トンネル理論の最近の発展について(1997年度原子核三者若手夏の学校 素粒子パート講義録,講義ノート)

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素粒子論研究•Nov 20, 1998•0 citations

Protokoli i pravci razvoja kvantne kriptografije

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"Uporedo sa razvojem tajnosti podataka razvijaju se i sredstva i si-stemi koji bi tu tajnost trebalo da omoguće. Trenutno su u najmasovni-joj upotrebi klasični kriptografski sistemi i kriptografski sistemi sa jav-nim ključevima. Međutim, nijedan od tih sistema ne omogućava reše-nje čuvene „kvake 22“ kriptografije. Zahvaljujući intenzivnom razvoju kvantne mehanike, u poslednjih tridesetak godina pojavila se potpuno nova vrsta kriptografije – kvantna kriptografija. Njen najveći doprinos je u mogućnosti otkrivanja prisluškivanja ko-munikacionog kanala od treće osobe. Postavlja se pitanje: da li je to zaista tako? Postavlja se i pitanje, ako je kvantna kriptografija toliko dobra, zašto nije u širokoj upotrebi? Cilj ovog rada jeste da se sa jedne strane definišu osnovni mehanizmi kvantne kriptografije IP protokola, a sa druge strane da se ukaže i na nedostatke, i to kako na one vezane za mogućnosti da-našnjih uređaja tako i na bezbednosne nedostatke u protokolima."

Vojnotehnicki glasnik•Jan 1, 2012•3 citations

一般化されたHartree-Fock理論-電子相関をいれる一つの試み-

直隆 植田, 茂行 青野

i n gn e w s t a t e s ,e .g .,S D W ( s p i nd e n s i t ywa v e ) ,C D W ( c h a r g ed e n s i t ywa v e )a n d s o o n .E x i t a t i o n p r o c e s s e sa r ea l s oe x a mi n e db y a n a l y z i n gav e r t e xf u n c t i o n ,

物性研究•Sep 20, 1976•0 citations
yo f t h ep a r t i c u l a rf a mi l y o f t h ec o d e s , wh i c hc o u l dn o tb ef o u n dw it h i nt h ef r a me w o r ko f wo r s tc a s ea na ly s i s ･F u r t h e r , d e c o d i n ga s p e c t sa r e c o n s i d e r e db yi n v e s t i g a t i n gs o l u t i o n so b t a in e db yame a nf i e l da p p r o a c h , wh i c hi si d e n t i c a l t ot h ec o mmo n l yu s e d b e l i e f p r o p a g a t i o n .
物性研究 7 0 -6 ( 1 9 9 8 -9 ) 修士論文 ( 1 9 9 7 年度) An o t eo n( s p i n ) .c o h e r e n t s t a t ep a t hi n t e g r a l 東北大学大学院理学研究科 物理学専攻 柴田 絢也 Ab s t r a c t 時間に関しての連続形式における( s p i n ) c o h e I ･ e n t S t a t e P a t hi n t e g r a l の問題点を詳細に談論する.一貫 して牡散形式で具体的な問題を､ s t a t i o n a r ya c t i o na p p r o x i ma t i o mの方法によって解 くことにより､連 続形式における問題点を解決する｡さらにK l a l l d e rの e項に関しての考察により､揺らぎの積分が今ま での連続形式では､間違った答えを導出してしまうことを指摘する｡ 1 I n t r o d u c t i o n 現在 ､経路積分 は様 々-な分野で用 い られている｡今後､その傾向は変わ らないであろ う｡その理 由 と して は､物理 的 な措像 が直観的 に理解 しやすい点や､新 たな近似計算 の可能性 を内包 してい る とい う点であ る｡経路積分 に よって計算 を進めてい く為 に最 も用 い られている手法は､停留位相近似 ( s t a t i o n a l ･ yp h a s e a p p r o x i ma t i o n )と呼 ばれる方法である｡量子力学的遷移捌 苗もしくは分配関数 を求める際 に､最 も寄与す る経路 を求め､その まわ りの揺 らぎを積分する方法である.一般に経路積分 として用い られているのは､位 相空 間経路積分 【 1 1 (F e y n ma n 経路積分 [ 2 】) ,コヒー レン ト状態経路積分 【 1 】 【 3 】 ,ス ピンコヒー レン ト経路 積分 【 3 】 【 4 】 【 5 】の 3つ を挙げ ることがで きるだろ う 1 ｡特 に S CS P Iは凝縮系物理で非常 に多 く用 い られて お り【 6 ト 最近注 目されている メソスコピック ( me s o s c o p i c ) 磁性体 における巨視的量子現象 ( M礼 c r o s c o p i c Qu a nt u mP h e n o me n a )を理論的 に解析す る上で ､欠かせ ない手法である 【 7 】 ｡ これ らは一般 に良 く用 い ら れる連続形式 で書 くと､次の ように表わ される｡ 位相空間経路積分 ･ q F r e -i h T ･ q I , -/ psD q D p e x p( uTd t { p ( 棚 , -a( p ( i ) , q ( i , , } )･ ( 1 , コヒ-レン ト状態経路積分 〈 E F , e 一 去 h T r E I , -/ csD e De b p() -H( p ( i ) , q ( i ) ) 〉 ) ･ ( 5 , この ように､連続形式では変数 を連続変数 として扱い､最 も積分 に寄与する経路 を微分方程式 によって 求める｡ しか し､( S ) CS P Iに関 して､もともと離散変数 だった変数 を連続変数 として用いる為の指標 は経 路積分 を導出す る際 に存在 しない｡ しか し､Kl a u d e rの処方築 【 3 】を用 いるこ とに より､P S P I (F e y n ma n p I)と同様 の議論 を行 うことがで きると､Ⅸl a u d e rは述べているo現在では ( S ) CS P Iに関す る El a ud e rの 論文は様 々な論文 に引用 されてお り､連続形式 における ( S ) CS P Iは､もはや公式化 した感があるo しか し､ 連続形式
,X は決定的なゆ らぎのない変数 になるこ とがわか る. ところが,相対座標 値 l ' ‖ま ,N--で もゆ らぎを失わない.一方友一 0 の古典極限では,( 1 ) 式 をみると,定常位相 を与 える古典的径路のみが 与 し,すべての変数 偏がゆらぎを失ってしまう.I l Td p i ] 積分 に寄 このようにマ クロ変数 と古典変数はともにゆらぎのない変数であるので,従来それ らの 変数の区別があい まいであ り,マクロ系の変数は古典変数であるなどという荒 っぽい言い 方が されて きたが,両者は区別 しなければならない.では一体その違いはどこにあるのだ
"Uporedo sa razvojem tajnosti podataka razvijaju se i sredstva i si-stemi koji bi tu tajnost trebalo da omoguće. Trenutno su u najmasovni-joj upotrebi klasični kriptografski sistemi i kriptografski sistemi sa jav-nim ključevima. Međutim, nijedan od tih sistema ne omogućava reše-nje čuvene „kvake 22“ kriptografije. Zahvaljujući intenzivnom razvoju kvantne mehanike, u poslednjih tridesetak godina pojavila se potpuno nova vrsta kriptografije – kvantna kriptografija. Njen najveći doprinos je u mogućnosti otkrivanja prisluškivanja ko-munikacionog kanala od treće osobe. Postavlja se pitanje: da li je to zaista tako? Postavlja se i pitanje, ako je kvantna kriptografija toliko dobra, zašto nije u širokoj upotrebi? Cilj ovog rada jeste da se sa jedne strane definišu osnovni mehanizmi kvantne kriptografije IP protokola, a sa druge strane da se ukaže i na nedostatke, i to kako na one vezane za mogućnosti da-našnjih uređaja tako i na bezbednosne nedostatke u protokolima."