В работе проводится анализ аналитического решения стационарного уравнения Клейна-Гордона для атома водорода и водородоподобных ионов (изоэлектронный ряд водорода). На основании сравнения энергии связи водородоподобных ионов, полученных при аналитическом решении, с соответствующими экспериментальными значениями, делается вывод о том, что решения уравнения Клейна-Гордона все более значительно отклоняются от экспериментальных значений при увеличении заряда ядра Z. Предлагается новое релятивистское уравнение более адекватно описывающее атом водорода и изоэлектронный ряд водорода.
В работе проводится анализ аналитического решения стационарного уравнения Клейна-Гордона для атома водорода и водородоподобных ионов (изоэлектронный ряд водорода). На основании сравнения энергии связи водородоподобных ионов, полученных при аналитическом решении, с соответствующими экспериментальными значениями, делается вывод о том, что решения уравнения Клейна-Гордона все более значительно отклоняются от экспериментальных значений при увеличении заряда ядра Z. Предлагается новое релятивистское уравнение более адекватно описывающее атом водорода и изоэлектронный ряд водорода.
В настоящей работе уравнение Клейна-Гордона-Фока выводится из первых принципов. При таком подходе, не возникает необходимость в постулировании существования волновых функций а также в аксиоматическом введения вида и величин коэффициентов в уравнении. Вывод уравнения производится на адиабатически изменяемом многообразии, локально описывемом метрикой Фридмана-Робертсона-Уокера с построенной на нём полной электродинамикой, в которой поперечное электромагнитное поле квантуется вследствие адиабатического изменения тензора метрики. В этом случае постоянная Планка является адиабатическим инвариантом поперечного электромагнитного поля, а волновые функции появляются в уравнениях ествественным образом и являются собственными функциями задачи Штурма-Лиувилля по которым раскладывается функция поперечного электромагнитного поля. Таким образом больше не возникает необходимость в аксиоматическом введении волновых функций, а также величин коэффициентов в уравнении, что делает очевидным физический смысл как самого уравнения, так и квантовой механики в целом.
В настоящей работе уравнение Клейна-Гордона-Фока выводится из первых принципов. При таком подходе, не возникает необходимость в постулировании существования волновых функций а также в аксиоматическом введения вида и величин коэффициентов в уравнении. Вывод уравнения производится на адиабатически изменяемом многообразии, локально описывемом метрикой Фридмана-Робертсона-Уокера с построенной на нём полной электродинамикой, в которой поперечное электромагнитное поле квантуется вследствие адиабатического изменения тензора метрики. В этом случае постоянная Планка является адиабатическим инвариантом поперечного электромагнитного поля, а волновые функции появляются в уравнениях ествественным образом и являются собственными функциями задачи Штурма-Лиувилля по которым раскладывается функция поперечного электромагнитного поля. Таким образом больше не возникает необходимость в аксиоматическом введении волновых функций, а также величин коэффициентов в уравнении, что делает очевидным физический смысл как самого уравнения, так и квантовой механики в целом.
В настоящей работе уравнение Клейна-Гордона-Фока выводится из первых принципов. При таком подходе, не возникает необходимость в постулировании существования волновых функций а также в аксиоматическом введения вида и величин коэффициентов в уравнении. Вывод уравнения производится на адиабатически изменяемом многообразии, локально описывемом метрикой Фридмана-Робертсона-Уокера с построенной на нём полной электродинамикой, в которой поперечное электромагнитное поле квантуется вследствие адиабатического изменения тензора метрики. В этом случае постоянная Планка является адиабатическим инвариантом поперечного электромагнитного поля, а волновые функции появляются в уравнениях ествественным образом и являются собственными функциями задачи Штурма-Лиувилля по которым раскладывается функция поперечного электромагнитного поля. Таким образом больше не возникает необходимость в аксиоматическом введении волновых функций, а также величин коэффициентов в уравнении, что делает очевидным физический смысл как самого уравнения, так и квантовой механики в целом.
в. ГЕЙЗЕНБЕРГ что они напоминают те парадоксы, которые появились при анализе явлений излучения.Отказ от пространственно-временных образов характерен для формального рассмотрения проблем теории излучения и механической теории теплоты.Подобное рассмотрение было предпринято в недавно появившихся работах де Бройля *) и Эйнштейна **).С точки зрения' перспективы, которую открывают эти работы, я считал бы, что содержащиеся в настоящей работе соображения могут иметь некоторый интерес.Поэтому я решил опубликовать эту работу без изменений, хотя лежащие в ее основе стремления теперь могут показаться, пожалуй, безнадежными.530.145.6 О КВАНТОВОТЕОРЕТИЧЕСКОМ ИСТОЛКОВАНИИ КИНЕМАТИЧЕСКИХ И МЕХАНИЧЕСКИХ СООТНОШЕНИЙ***) В. Гейзенберг (Гёттинген) (Поступило 29 июля 1925 г.) В этой работе делается попытка получить основы квантовотеоретической механики, которые базируются исключительно на соотношениях между принципиально наблюдаемыми величинами.Как широко известно, против формальных правил, которые используются в квантовой теории для вычисления наблюдаемых величин (например, энергии водородного атома), выдвигаются серьезные возражения: эти правила содержат в качестве существенной составной части отношения между величинами, которые, по-видимому, принципиально не могут быть наблюдаемы (каковы, например, положение и время обращения электрона).Таким образом, этим правилам явно недостает какого-либо наглядного физического фундамента, если все еще не придерживаться надежды, что такие до сих пор ненаблюдаемые величины, возможно, могут стать доступными эксперименту когда-либо позднее.Такая надежда могла бы считаться правомерной, если бы упомянутые правила были сами по себе последовательны и применимы в какой-либо определенной ограниченной области квантовотеоретических проблем.Но опыт показывает, что эти формальные правила квантовой теории пригодны только для задач об атоме водорода и его эффекте Штарка, но уже в задаче о «скрещенных полях» («gekreuzten Felder») (атом водорода в электрическом и магнитном полях различного направления) появляются фундаментальные трудности, состоящие в том, что взаимодействие атома с периодически меняющимися полями, несомненно, не может удовлетворительно описываться с помощью названных правил и, что, наконец, распространение этих правил на описание атомов со многими электронами оказалось невозможным.Стало обычным считать эти неудачи квантовотеоретических правил, которые ведь по-существу, характеризовались применением классической механики, как отклонение от классической механики.Но
Уравнение Шредингера описывает квантово-механические процессы, происходящие при движении частиц через потенциальный барьер. В такой задаче, нужно находить плотность вероятности частиц и проследить ее эволюцию во времени. Результаты такой теории находят применения в ряде вопросов теоретической физики, например в нанотехнологиях, где нужно вычислять накопления материальных частиц в потенциальных ямках. Зависящее от времени уравнение Шредингера имеет прямую аналогию с уравнением теплопроводности. Поэтому в качестве численного алгоритма применяется метод матричной экспоненты, применяемый ранее для решения уравнения теплопроводности.
Объектом исследования в данной работе является отдельный кубит, взаимодействующий с импульсным полем. Цель работы - изучение влияния воздействия импульсного поля на квантовую динамику кубита. В результате работы было получено операторное кинетическое уравнение, описывающее релаксацию кубита во внешнем импульсном поле прямоугольной формы. При помощи компьютерного моделирования было изучено влияние параметров модели на популяцию квантовых уровней кубита. На основе результатов, полученных в ходе работы, был сделан вывод об их практическом значении для разработки квантового компьютера и квантовых устройств