Challenges
Datasets
Workspaces
Papers
Discussions
Leaderboard
Log inSign up
Challenges
Datasets
Workspaces
Papers
Discussions
Leaderboard
Blog
Job Board
Q3AS

© 2026 Aqora Quantum S.A.S.

TermsPrivacyLegal Notice

انجمن اپتیک و فوتونیک ایران

بررسی ضریب جذب خطی در یک نقطهی کوانتومی سه ترازی با پیکربندی Λ درپدیده شفافیت القایی الکترومغناطیسی تحت اثرات میدان مغناطیسی و برهمکنش اسپین مدار

امینه پیرامون, حسن رنجبر عسکری, بهجت بهروزیان

Published Feb 10, 2017• 0 citations
OpenAlex

Related papers

بررسی پدیده ی شفافیت القایی الکترومغناطیسی در یک سامانه چهارترازی مدلM در دو رهیافت نیمه کلاسیک و نیمه کوانتومی

سعیده قائم پناه, حسن رنجبر عسکری, Zahra Raki

انجمن اپتیک و فوتونیک ایران•Mar 15, 2017•0 citations

مقاله پژوهشی: کنترل دوپایایی نوری سیستم اتمی همدوس با استفاده از میدان مغناطیسی خارجی

حسین جعفرزاده

یک سیستم اتمی چهارترازی نوع Y معکوس را در نظر می‌گیریم که در داخل یک کاواک حلقوی یک‌سویه قرار گرفته و با یک میدان موج کوتاه در حال اندرکنش است و هدف ما کنترل رفتار دوپایایی نوری آن است که در سوئیچ‌زنی تمام نوری کاربرد دارد. دو مؤلفۀ قطبش دایره‌ای یک پرتو کاوندۀ قطبیدۀ خطی ضعیفی را در نظر می‌گیریم که با این محیط مادی در اندرکنش‌اند و با گذار متفاوتی از هم متمایز شده‌اند. یک میدان جفت‌کنندۀ همدوس نیز با گذار اتمی متفاوتی می‌تابانیم. تحت شرایط حالت پایا، می‌توانیم وقوع دوپایایی نوری را با تغییر پارامترهای مختلفی نظیر نامیزانی فرکانسی میدان کاونده ( )، پارامتر مشارکت الکترونیکی (C)، بزرگی میدان الکترومغناطیسی (B) و همینطور با میدان قطبیدۀ دایره‌ای چپگرد یا راستگرد کنترل کنیم. همچنین، می‌توان دریافت که میدان خروجی پایدار کاواک نوری را با تنظیم شدت میدان ورودی می‌توان کنترل کرد. نشان داده شده است که میزان گذار دو پرتوی قطبیدۀ متعامد را در فرکانس‌های مختلف می‌توان با تنظیم شدت میدان خارجی به دست آورد. می‌توان پی برد که آستانۀ دوپایایی نوری را با بزرگی میدان مغناطیسی خارجی می‌توان کنترل کرد. همچنین مشاهده می‌شود با جابه‌جایی دو پرتوی قطبیدۀ متعامد، می‌توان دوپایایی نوری را به چندپایایی نوری تبدیل کرد. در مقالۀ حاضر، در حالت پایا و پاسخ گذرا، تأثیر میدان مغناطیسی خارجی را بر دوپایایی نوری یک سیستم اتمی چهارترازی در حضور پرتوی لیزری همدوس قوی بررسی کرده‌ایم. در اینجا، میدان کاونده شامل دو قطبش چپ‌گرد و راست‌گرد است، که هریک با گذار متفاوتی برهمکنش می‌کنند. به کمک ادوات و سیستم‌های نوری پیشرفته می‌توان نظریۀ دوپایایی نوری را به روش آزمایشگاهی جدیدی نیز بررسی و تأیید کرد.

•Sep 23, 2019•0 citations

مقالۀ پژوهشی: بررسی سنجۀ هندسی درهمتنیدگی تولیدشده توسط هامیلتونی پیچش تکمحوری در سامانههای اسپینی

آزیتا ناجی, محمود زهیری, مهرزاد اشرف پور

چکیدهبا توجه به کاربردهای فراوان حالت‌های درهم‌تنیده و ضرورت تعیین کمی میزان درهم‌تنیدگی ، در این مقاله نحوة ایجاد درهم‌تنیدگی در حالت‌های دوکیوبیتی جداپذیر با اعمال هامیلتونی پیچش تک‌محوری، در غیاب میدان مغناطیسی و حضور میدان مغناطیسی با معرفی سنجۀ هندسی مطالعه شده است. عبارت دقیقی برای سنجۀ هندسی درهم‌تنیدگی بدون محاسبۀ حالت سامانه در حال تحول، با استفاده از روش مقدار چشمداشتی اسپین، محاسبه شده است سپس با رسم نمودار آن سنجه نسبت به زمان به بررسی عوامل مؤثر در بیشینه‌سازی درهم‌تنیدگی پرداخته‌ایم . نتایج نشان داد که برای به‌دست آوردن بیشینه درهم‌تنیدگی توسط هامیلتونی پیچش تک محوری حول محور در غیاب میدان مغناطیسی، باید حالت اولیه، ضرب تانسوری ویژه حالت‌های مؤلفه‌های یا بردار اسپین کل باشد. ویژه حالت مؤلفۀ اسپین کل، تحت تأثیر هامیلتونی پیچش تک محوری حول محور در غیاب میدان مغناطیسی درهم‌تنیده نیست اما تحت تأثیر هامیلتونی پیچش تک محوری حول محور با حضور میدان مغناطیسی در راستای به بیشینه درهم‌تنیدگی می‌رسد. همچنین برای همۀ حالت‌ها، بسامد درهم‌تنیدگی تایع افزایشی از میدان مغناطیسی است.

•May 1, 2021•0 citations

درهمتنیدگی کوانتومی ناشی از برهمکنش غیرخطی یک اتم سهترازی در حال حرکت با یک میدان دومدی با گذارهای دو فوتونی

مهناز قربانی, حسن صفری, محمدجواد فقیهی

انجمن اپتیک و فوتونیک ایران•Mar 15, 2015•0 citations

حل دقیق معادلات دستگاه سهترازه اتمی آبشاری با جفتشدگی بالا در اندرکنش با یک جفت میدان کوآنتیده در حالت پایا

سیامک خادمی, سمیرا علیپور, قاسم نعیمی

معمولا ًمعادلات تحول دستگاه سه‌ترازه (یا چند ترازه) اتمی در اندرکنش با دو ( یا چند) میدان کلاسیکی با تقریب میدان ضعیف کاوشگر در حالت پایا مورد بررسی قرار می‌گیرد. اما این تقریب برای میدان‌های کوانتیده، که هر دو میدان کاوشگر و جفت‌کننده شامل تعداد محدودی فوتون هستند، یا (مخصوصا) برای میدان جفت کننده در حالت خلا کوانتومی، تقریب مناسبی نیست. در این مقاله معادلات دستگاه سه‌ترازه آبشاری، در چیدمان جفت‌شدگی بالا در اندرکنش با یک جفت میدان کوانتیده (و با فرض عدم وجود نامیزانی در میدان جفت‌کننده) و در حالت پایا، به‌صورت دقیق حل شده است. جمعیت ترازهای اتمی، جذب و پاشندگی آن مورد بررسی و تحلیل قرار گرفته و نتایج بدست آمده با نتایج روش حل تقریبی مقایسه شده است.

•Aug 15, 2015•0 citations

اثر اتلاف بر دینامیک درهمتنیدگی یک اتم سهترازی در حال برهمکنش با یک میدان کوانتیده دومدی در یک سامانه اپتومکانیک کوانتومی

مرضیه حسنی ندیکی, محمد کاظم توسلی

انجمن اپتیک و فوتونیک ایران•Feb 10, 2017•0 citations
یک سیستم اتمی چهارترازی نوع Y معکوس را در نظر می‌گیریم که در داخل یک کاواک حلقوی یک‌سویه قرار گرفته و با یک میدان موج کوتاه در حال اندرکنش است و هدف ما کنترل رفتار دوپایایی نوری آن است که در سوئیچ‌زنی تمام نوری کاربرد دارد. دو مؤلفۀ قطبش دایره‌ای یک پرتو کاوندۀ قطبیدۀ خطی ضعیفی را در نظر می‌گیریم که با این محیط مادی در اندرکنش‌اند و با گذار متفاوتی از هم متمایز شده‌اند. یک میدان جفت‌کنندۀ همدوس نیز با گذار اتمی متفاوتی می‌تابانیم. تحت شرایط حالت پایا، می‌توانیم وقوع دوپایایی نوری را با تغییر پارامترهای مختلفی نظیر نامیزانی فرکانسی میدان کاونده ( )، پارامتر مشارکت الکترونیکی (C)، بزرگی میدان الکترومغناطیسی (B) و همینطور با میدان قطبیدۀ دایره‌ای چپگرد یا راستگرد کنترل کنیم. همچنین، می‌توان دریافت که میدان خروجی پایدار کاواک نوری را با تنظیم شدت میدان ورودی می‌توان کنترل کرد. نشان داده شده است که میزان گذار دو پرتوی قطبیدۀ متعامد را در فرکانس‌های مختلف می‌توان با تنظیم شدت میدان خارجی به دست آورد. می‌توان پی برد که آستانۀ دوپایایی نوری را با بزرگی میدان مغناطیسی خارجی می‌توان کنترل کرد. همچنین مشاهده می‌شود با جابه‌جایی دو پرتوی قطبیدۀ متعامد، می‌توان دوپایایی نوری را به چندپایایی نوری تبدیل کرد. در مقالۀ حاضر، در حالت پایا و پاسخ گذرا، تأثیر میدان مغناطیسی خارجی را بر دوپایایی نوری یک سیستم اتمی چهارترازی در حضور پرتوی لیزری همدوس قوی بررسی کرده‌ایم. در اینجا، میدان کاونده شامل دو قطبش چپ‌گرد و راست‌گرد است، که هریک با گذار متفاوتی برهمکنش می‌کنند. به کمک ادوات و سیستم‌های نوری پیشرفته می‌توان نظریۀ دوپایایی نوری را به روش آزمایشگاهی جدیدی نیز بررسی و تأیید کرد.
چکیدهبا توجه به کاربردهای فراوان حالت‌های درهم‌تنیده و ضرورت تعیین کمی میزان درهم‌تنیدگی ، در این مقاله نحوة ایجاد درهم‌تنیدگی در حالت‌های دوکیوبیتی جداپذیر با اعمال هامیلتونی پیچش تک‌محوری، در غیاب میدان مغناطیسی و حضور میدان مغناطیسی با معرفی سنجۀ هندسی مطالعه شده است. عبارت دقیقی برای سنجۀ هندسی درهم‌تنیدگی بدون محاسبۀ حالت سامانه در حال تحول، با استفاده از روش مقدار چشمداشتی اسپین، محاسبه شده است سپس با رسم نمودار آن سنجه نسبت به زمان به بررسی عوامل مؤثر در بیشینه‌سازی درهم‌تنیدگی پرداخته‌ایم . نتایج نشان داد که برای به‌دست آوردن بیشینه درهم‌تنیدگی توسط هامیلتونی پیچش تک محوری حول محور در غیاب میدان مغناطیسی، باید حالت اولیه، ضرب تانسوری ویژه حالت‌های مؤلفه‌های یا بردار اسپین کل باشد. ویژه حالت مؤلفۀ اسپین کل، تحت تأثیر هامیلتونی پیچش تک محوری حول محور در غیاب میدان مغناطیسی درهم‌تنیده نیست اما تحت تأثیر هامیلتونی پیچش تک محوری حول محور با حضور میدان مغناطیسی در راستای به بیشینه درهم‌تنیدگی می‌رسد. همچنین برای همۀ حالت‌ها، بسامد درهم‌تنیدگی تایع افزایشی از میدان مغناطیسی است.
معمولا ًمعادلات تحول دستگاه سه‌ترازه (یا چند ترازه) اتمی در اندرکنش با دو ( یا چند) میدان کلاسیکی با تقریب میدان ضعیف کاوشگر در حالت پایا مورد بررسی قرار می‌گیرد. اما این تقریب برای میدان‌های کوانتیده، که هر دو میدان کاوشگر و جفت‌کننده شامل تعداد محدودی فوتون هستند، یا (مخصوصا) برای میدان جفت کننده در حالت خلا کوانتومی، تقریب مناسبی نیست. در این مقاله معادلات دستگاه سه‌ترازه آبشاری، در چیدمان جفت‌شدگی بالا در اندرکنش با یک جفت میدان کوانتیده (و با فرض عدم وجود نامیزانی در میدان جفت‌کننده) و در حالت پایا، به‌صورت دقیق حل شده است. جمعیت ترازهای اتمی، جذب و پاشندگی آن مورد بررسی و تحلیل قرار گرفته و نتایج بدست آمده با نتایج روش حل تقریبی مقایسه شده است.