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Acta Physica Sinica

利用双光缔合光谱技术直接测量超冷铯分子0u＋（6S（1/2）＋6P（1/2））长程态的转动常数的实验研究

胡晨阳, 刘文良, 徐润东, Jie Ma, Jie Ma, Liantuan Xiao, 贾锁堂

Published Jan 1, 2015• 0 citations
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Abstract

实验获得了超冷铯分子6S1/2＋6P1/2离解限下0＋u长程态振动能级v=187的转动常数.首先利用调制的荧光光谱技术获得了高分辨的转动量子数J=0—6的超冷铯分子纯转动光谱.利用双光缔合光谱技术,构建了高精度的频率参考信号,进而得到了相邻转动能级间的频率间隔.最后通过非刚性转子模型拟合得到了转动常数和离心畸变常数.

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激光诱导Cs（6P）和Cs（9D）态布居数变化的荧光检测

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在Cs蒸气中观察了荧光强度的增强与减弱。6P3／2态荧光的减弱是由于激光激发6P3／2—9D5／2的跃迁造成的，9D5／2态原子碰撞转移到9D3/2，产生9D3/2→6P1／2的辐射，增加了6P1／2态的布居，从而使6P1／2→6S1／2的荧光增强。激光诱导布居数的变化由相应荧光的强度信号的增减来检测，利用速率方程组，得到了受激发射(即9D5/2→6P3／2)速率为3．0×10^6s^-1，精细结构碰撞转移(即9D5／2→9D3／2)速率为1．1×10^6s^-1。

原子与分子物理学报•Jan 1, 2004•0 citations

Cs（6DJ）＋Cs（6S1／2）非弹性碰撞转移截面的测定

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在9×10^14-2．1×10^15cm^-3Cs密度范围内，利用脉冲激光双光子激发Cs（6S1／2）到Cs（6D5／2）态，使用原子荧光光谱方法，通过三能级模型的速率方程分析，由对直接荧光和转移荧光的时间积分强度的测量，得到6D5／2→6D3／2精细结构转移截面为（2．1±0．4）×10^-16cm2，而6D3／2态向6D以外态的转移截面为（1．6±0．4）×10^-14cm2，它应是过程Cs（6D3／2）＋Cs（6S）→Cs（6P）＋Cs（6P），6D3／2→7P3／2和6D3／2→7P1／2碰撞转移截面之和。第二个实验可以得到6D3／2→7P3/2和6D3／3→7P1／2的碰撞转移截面。在1×10^12-6×10^12cm2的低密度Cs蒸气中，激光双光子激发6S至6D3／2或6D5／2态，测量6Dj→6PJ，与7PF→6S1／2的时间积分荧光强度比，得到6D3/2→7P1／2与6D5／2→7P3／2的碰撞转移截面分别为（7．6士2．4）×10^-16cm2与（1．6±0．5）×10^15cm2。由此得到碰撞能量合并的逆过程即ECs（6D3／2）＋Cs（6S1／2）→Cs（6P）＋Cs（6P）]的转移截面为（1．3±0．4）×10^-14cm2。

光谱学与光谱分析•Jan 1, 2009•0 citations

Cs（7DJ）＋Cs（6S1／2）间的碰撞能量转移

W.-H. Yao L. Min, 王君, 戴康 +2 more

脉冲激光双光子激发Cs（6S1／2）到Cs（7Dj）态，在样品池条件下，利用原子荧光光谱方法研究了Cs（7Dj）＋Cs（6S1／2）的碰撞能量转移过程。利用三能级模型的速率方程分析，在不同的Cs（6S1／2）密度下，通过对直接荧光和转移荧光的时间积分荧光强度测量，得到了7D5／2→7D3／2精细结构转移截面为σ=（2．9±0．7）×10^-14cm^2。而碰撞转移到7Dj以外的猝灭截面分别为（7．4±2．1）×10^-14cm^2（对J=5／2）和（6．6±1．8）×10^-14cm^2（对J=3／2）。结合已有的实验结果，得到7DJ转移到8P态的截面分别为（0．6±0．3）×10^-14cm^2（对J=5／2）与（0．8±0．4）×10^-14cm^2（对J=3／2）。7D态主要是通过碰撞能量合并的逆过程[即7Dj＋6S→5D＋6P）猝灭。

Jiguang zazhi•Jan 1, 2009•0 citations

碰撞能量转移Cs（6P）＋Cs（5D）→Cs（6S）＋Cs（nL=9S，5F）的截面测量

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二步激发Cs原子至8S态，测量了碰撞转移过程Cs（6P）＋Cs（5D）→Cs（6S）＋Cσ（nL=9S，5F）的截面。测量由7D，9S和5F态发射的荧光强度，从荧光强度比和σ（TD）值得到了σ（9S）和σ（5F），而σ（TD）已经进行过绝对测量，截面值σ（9S）和（5F）分别为8．7×10^-15。和1、3×10^-14 cm^2．讨论了能量转移过程9S＋6S→5F＋6S对σ（9S）和σ（5F）的影响．

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Weakly bound (6s1/2+ 6p1/2)0−gCs2levels analysed using the vibrational quantum defect: detection of two deeply bound (6s1/2+ 6p3/2)0−glevels

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1 Weakly bound (6s 1/2 +6p 1/2)0 g - Cs 2 levels analysed using the vibrational quantum defect. Detection of two deeply bound (6s 1/2 +6p 3/2)0 g - levels. Abstract. We report on the analysis of the (6s 1/2 +6p 1/2)0 g - weakly-bound levels of Cs 2 detected by photoassociation spectroscopy. We compare three methods of analysis: the use of the LeRoy-Bernstein formula, the use of the improved LeRoy-Bernstein formula and the use of the vibrational quantum defect. We show that the vibrational quantum defect method is more sensitive than the other methods and allows us to detect two deeplybound levels of the (6s 1/2 +6p 3/2)0 g - potential, which are not detected by the others methods. The binding energies of the levels are found to be 565.49 cm -1 and 591.43 cm-1 below the (6s 1/2 +6p 3/2) dissociation limit.

Journal of Physics B Atomic Molecular and Optical Physics•Jun 1, 2010•11 citations

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以室温下的气室铯原子为介质,采用泵浦探测的方法获得激发态之间的光谱。在泵浦光与探测光相向、同向作用于铯原子得到的激发态超精细光谱有很大的差异。当考虑多普勒效应的影响,其分析结果与实验结果相一致。

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在Cs蒸气中观察了荧光强度的增强与减弱。6P3／2态荧光的减弱是由于激光激发6P3／2—9D5／2的跃迁造成的，9D5／2态原子碰撞转移到9D3/2，产生9D3/2→6P1／2的辐射，增加了6P1／2态的布居，从而使6P1／2→6S1／2的荧光增强。激光诱导布居数的变化由相应荧光的强度信号的增减来检测，利用速率方程组，得到了受激发射(即9D5/2→6P3／2)速率为3．0×10^6s^-1，精细结构碰撞转移(即9D5／2→9D3／2)速率为1．1×10^6s^-1。
在9×10^14-2．1×10^15cm^-3Cs密度范围内，利用脉冲激光双光子激发Cs（6S1／2）到Cs（6D5／2）态，使用原子荧光光谱方法，通过三能级模型的速率方程分析，由对直接荧光和转移荧光的时间积分强度的测量，得到6D5／2→6D3／2精细结构转移截面为（2．1±0．4）×10^-16cm2，而6D3／2态向6D以外态的转移截面为（1．6±0．4）×10^-14cm2，它应是过程Cs（6D3／2）＋Cs（6S）→Cs（6P）＋Cs（6P），6D3／2→7P3／2和6D3／2→7P1／2碰撞转移截面之和。第二个实验可以得到6D3／2→7P3/2和6D3／3→7P1／2的碰撞转移截面。在1×10^12-6×10^12cm2的低密度Cs蒸气中，激光双光子激发6S至6D3／2或6D5／2态，测量6Dj→6PJ，与7PF→6S1／2的时间积分荧光强度比，得到6D3/2→7P1／2与6D5／2→7P3／2的碰撞转移截面分别为（7．6士2．4）×10^-16cm2与（1．6±0．5）×10^15cm2。由此得到碰撞能量合并的逆过程即ECs（6D3／2）＋Cs（6S1／2）→Cs（6P）＋Cs（6P）]的转移截面为（1．3±0．4）×10^-14cm2。
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