Challenges
Datasets
Workspaces
Papers
Discussions
Leaderboard
Log inSign up
Challenges
Datasets
Workspaces
Papers
Discussions
Leaderboard
Blog
Job Board
Q3AS

© 2026 Aqora Quantum S.A.S.

TermsPrivacyLegal Notice

Известия высших учебных заведений Радиоэлектроника

Шумовые характеристики регенеративного оптического квантового усилителя пространственно-модулированного сигнала

В. И. Енин

Published Aug 17, 1982• 0 citations
Publisher

Abstract

Рассмотрим схему регенеративного оптического квантового усилителя (РОКУ), представленную на рис. 1. Схема состоит из формирующей линзы Л с фокусным расстоянием f и двух полупрозрачных сферических зеркал З1 и З2 с фокусными расстояниями f1 и f2, установленных в сопряженных плоскостях на расстояниях d1 и d2 от линзы. Будем полагать, что активное вещество, частично заполняющее систему, имеет длину L и расположено перед формирующей линзой Л. Шум будем характеризовать взаимной спектральной плотностью [1], а для оценки качества РОКУ с точки зрения влияния шумов удобно воспользоваться отношением сигнал/шум для каждой точки выходной плоскости. При анализе шумовых свойств регенеративного усилителя будут учитываться только шумы, вызванные спонтанными переходами между рабочими уровнями.

DOI
10.20535/s002134701982080172

Related papers

ПЕРЕПУТЫВАНИЕ АТОМОВ, ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНО ПРОЛЕТАЮЩИХ РЕЗОНАТОР, ПРИ НАЛИЧИИ ШТАРКОВСКОГО СДВИГА

Е.К. Башкиров

В статье рассмотрено влияние штарковского сдвига на степень пере- путывания двух атомов с вырожденными двухфотонными переходами, пос- ледовательно пролетающих идеальный одномодовый резонатор. Рассмотрен случай, когда резонаторное поле приготовлено в вакуумном состоянии, а каждый из атомов - в когерентной суперпозиции возбужденного и основного состояний. При этом также предполагалось, что атомы пролетают резонатор за одинаковое время. На основе точного выражения для оператора эволюции исследован параметр атом-атомного перепутывания для различных значений параметров когерентности двухуровневых атомов и различных времен про- лета атомами резонатора. Показано, что штарковский сдвиг энергетических уровней может использоваться для эффективного контроля за степенью атомного перепутывания.

•Jan 1, 2014•0 citations

Световые сдвиги резонансов когерентного пленения населенностей в периодически-модулированном лазерном излучении

V. I. Yudin

В рамках фурье-анализа были исследованы световые сдвиги резонансов когерентного пленения населенностей в периодически модулированном лазерном поле, когда частота модуляции варьируется вблизи дробной частоты сверхтонкого расщепления в основном состоянии атомов Δ/ (где = 1, 2, 3, ...). Такой тип модуляции обычно имеет место в малогабаритных часах с полупроводниковым лазером, когда ток инжекции гармонически модулирован на частоте , либо при использовании электрооптического или акустооптического модулятора. При этом формируется полихроматическое эквидистантное излучение, в котором имеются только две частотные компоненты, наиболее резонансные рабочим оптическим переходам в атоме, в то время как все остальные частотные компоненты являются относительно нерезонансными. На основе точных численных расчетов мы показали, что широко распространенная точка зрения, согласно которой сдвиг резонанса когерентного пленения населенностей определяется обычным квадратичным штарковским сдвигом нижних атомных уровней, является, в общем случае, существенно некорректной. Это обусловлено тем, что в общем случае дополнительный вклад в световой сдвиг резонанса когерентного пленения населенностей, обусловленный биениями (на частоте Δ) между различными нерезонансными частотными компонентами, может быть сопоставим (или даже доминировать) по отношению к величине стандартного штарковского сдвига. Более того, эти биения являются фазовочувствительными. Поэтому даже наличие детальной информации о спектральном составе модулированного излучения (например, с помощью спектр-анализатора) не является достаточным для определения светового сдвига резонанса когерентного пленения населенностей.

ZhETF Pisma Redaktsiiu•Jan 1, 2025•0 citations

Кратковременные флуктуации частоты РКГ

Е.П. Иванова, Н.И. Иванов, В. Ф. Кравченко

Проведен анализ влияния режима работы рубидиевого квантового генератора на предельное значение кратковременной нестабильности частоты квантового генератора. Показано, что при малых временах усреднения основной вклад в кратковременную нестабильность частоты рубидиевого квантового генератора вносят аддитивные шумы буферных каскадов. Приведены экспериментальные результаты, подтверждающие трактовку влияния аддитивного шума на стабильность частоты РКГ.

Radiotekhnika•Jan 1, 1974•0 citations

Измерение параметров сверхпроводникового потокового кубита в квазидисперсионном режиме

И.Л. Новиков, Б.И. Иванов, A. N. Sultanov +2 more

Cообщается о результатах исследования сверхпроводникового потокового квантового бита (кубита) в квазидисперсионном режиме, когда частота пробного сигнала меньше, но тем не менее близка к частоте возбуждения кубита. В этом режиме, в отличие от известных экспериментов, взаимодействие кубита с волноводом приводит не только к смещению резонансной частоты, что характерно для дисперсионного режима, но также к заметному уширению резонансной линии, обусловленному спонтанным излучением кубита. Это позволяет на основе анализа амплитудно-частотной характеристики сигнала прохождения определить при одночастотном возбуждении характерные параметры кубита, индуктивно связанного с копланарным резонатором. Работа выполнена при финансовой поддержке Российского научного фонда в рамках проекта N 16-19-10069.

Physics of the Solid State•Jan 1, 2016•0 citations

Неопределенность в перенормировке кондактанса Х-образного контакта между квантовыми проволоками со взаимодействием латтинджеровского типа

D. N. Aristov, Р.А. Ниязов, R. A. Niyazov

ЛАТТИНДЖЕРОВСКОГО ТИПАИсследуется перенормировка контакта четырех полубесконечных проводов в формализме состояний рассеяния.Используется модель бесспиновых фермионов с короткодействующим взаимодействием латтинджеровского типа.Найдена система ренормгрупповых уравнений для кондактансов системы в первом порядке по взаимодействию.В отличие от хорошо известных случаев контакта двух и трех проводов, случай четырех проводов не допускает формулировки уравнений ренормгруппы в терминах только кондактансов.Возникающая неопределенность связана с произволом выбора знаков для элементов S-матрицы, относящихся к одинаковым матрицам кондактанса.Возможная причина этой неопределенности связана с симметрией гамильтониана типа частица-дырка.Показано наличие двух различных потоков ренормгруппы для любой начальной точки в пространстве кондактансов.Обнаруженная неоднозначность не влияет на скейлинговые показатели в стационарных точках.

Теоретическая и математическая физика•Jan 1, 2015•0 citations

Соотношение неопределенностей Шредингера для квантового осциллятора в термостате

Александр Дмитриевич Суханов

СООТНОШЕНИЕ НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЕЙШРЕДИНГЕРА ДЛЯ КВАНТОВОГО ОСЦИЛЛЯТОРА В ТЕРМОСТАТЕ 1)Введен коррелятор Шредингера как целостная характеристика двух типов корреляции флуктуаций в квантовой динамике и в статистической термодинамике.Впервые проведено его вычисление методами термополевой динамики для переменных координата-импульс квантового осциллятора в термостате.Показано, что полученное значение обеспечивает обращение соотношения неопределенностей Шредингера в равенство при любых температурах.Установлено, что состояние теплового равновесия для квантового осциллятора имеет смысл теплового коррелированно-когерентного состояния и может быть адекватно описано волновой функцией с амплитудой и фазой, зависящими от температуры.Ключевые слова: коррелятор Шредингера, насыщенное соотношение неопределенностей Шредингера, неаддитивность квантовых и тепловых флуктуаций, тепловое коррелированно-

Теоретическая и математическая физика•Jan 1, 2006•2 citations
Рассмотрим схему регенеративного оптического квантового усилителя (РОКУ), представленную на рис. 1. Схема состоит из формирующей линзы Л с фокусным расстоянием f и двух полупрозрачных сферических зеркал З1 и З2 с фокусными расстояниями f1 и f2, установленных в сопряженных плоскостях на расстояниях d1 и d2 от линзы. Будем полагать, что активное вещество, частично заполняющее систему, имеет длину L и расположено перед формирующей линзой Л. Шум будем характеризовать взаимной спектральной плотностью [1], а для оценки качества РОКУ с точки зрения влияния шумов удобно воспользоваться отношением сигнал/шум для каждой точки выходной плоскости. При анализе шумовых свойств регенеративного усилителя будут учитываться только шумы, вызванные спонтанными переходами между рабочими уровнями.
В статье рассмотрено влияние штарковского сдвига на степень пере- путывания двух атомов с вырожденными двухфотонными переходами, пос- ледовательно пролетающих идеальный одномодовый резонатор. Рассмотрен случай, когда резонаторное поле приготовлено в вакуумном состоянии, а каждый из атомов - в когерентной суперпозиции возбужденного и основного состояний. При этом также предполагалось, что атомы пролетают резонатор за одинаковое время. На основе точного выражения для оператора эволюции исследован параметр атом-атомного перепутывания для различных значений параметров когерентности двухуровневых атомов и различных времен про- лета атомами резонатора. Показано, что штарковский сдвиг энергетических уровней может использоваться для эффективного контроля за степенью атомного перепутывания.
В рамках фурье-анализа были исследованы световые сдвиги резонансов когерентного пленения населенностей в периодически модулированном лазерном поле, когда частота модуляции варьируется вблизи дробной частоты сверхтонкого расщепления в основном состоянии атомов Δ/ (где = 1, 2, 3, ...). Такой тип модуляции обычно имеет место в малогабаритных часах с полупроводниковым лазером, когда ток инжекции гармонически модулирован на частоте , либо при использовании электрооптического или акустооптического модулятора. При этом формируется полихроматическое эквидистантное излучение, в котором имеются только две частотные компоненты, наиболее резонансные рабочим оптическим переходам в атоме, в то время как все остальные частотные компоненты являются относительно нерезонансными. На основе точных численных расчетов мы показали, что широко распространенная точка зрения, согласно которой сдвиг резонанса когерентного пленения населенностей определяется обычным квадратичным штарковским сдвигом нижних атомных уровней, является, в общем случае, существенно некорректной. Это обусловлено тем, что в общем случае дополнительный вклад в световой сдвиг резонанса когерентного пленения населенностей, обусловленный биениями (на частоте Δ) между различными нерезонансными частотными компонентами, может быть сопоставим (или даже доминировать) по отношению к величине стандартного штарковского сдвига. Более того, эти биения являются фазовочувствительными. Поэтому даже наличие детальной информации о спектральном составе модулированного излучения (например, с помощью спектр-анализатора) не является достаточным для определения светового сдвига резонанса когерентного пленения населенностей.
Проведен анализ влияния режима работы рубидиевого квантового генератора на предельное значение кратковременной нестабильности частоты квантового генератора. Показано, что при малых временах усреднения основной вклад в кратковременную нестабильность частоты рубидиевого квантового генератора вносят аддитивные шумы буферных каскадов. Приведены экспериментальные результаты, подтверждающие трактовку влияния аддитивного шума на стабильность частоты РКГ.
Cообщается о результатах исследования сверхпроводникового потокового квантового бита (кубита) в квазидисперсионном режиме, когда частота пробного сигнала меньше, но тем не менее близка к частоте возбуждения кубита. В этом режиме, в отличие от известных экспериментов, взаимодействие кубита с волноводом приводит не только к смещению резонансной частоты, что характерно для дисперсионного режима, но также к заметному уширению резонансной линии, обусловленному спонтанным излучением кубита. Это позволяет на основе анализа амплитудно-частотной характеристики сигнала прохождения определить при одночастотном возбуждении характерные параметры кубита, индуктивно связанного с копланарным резонатором. Работа выполнена при финансовой поддержке Российского научного фонда в рамках проекта N 16-19-10069.
ЛАТТИНДЖЕРОВСКОГО ТИПАИсследуется перенормировка контакта четырех полубесконечных проводов в формализме состояний рассеяния.Используется модель бесспиновых фермионов с короткодействующим взаимодействием латтинджеровского типа.Найдена система ренормгрупповых уравнений для кондактансов системы в первом порядке по взаимодействию.В отличие от хорошо известных случаев контакта двух и трех проводов, случай четырех проводов не допускает формулировки уравнений ренормгруппы в терминах только кондактансов.Возникающая неопределенность связана с произволом выбора знаков для элементов S-матрицы, относящихся к одинаковым матрицам кондактанса.Возможная причина этой неопределенности связана с симметрией гамильтониана типа частица-дырка.Показано наличие двух различных потоков ренормгруппы для любой начальной точки в пространстве кондактансов.Обнаруженная неоднозначность не влияет на скейлинговые показатели в стационарных точках.
СООТНОШЕНИЕ НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЕЙШРЕДИНГЕРА ДЛЯ КВАНТОВОГО ОСЦИЛЛЯТОРА В ТЕРМОСТАТЕ 1)Введен коррелятор Шредингера как целостная характеристика двух типов корреляции флуктуаций в квантовой динамике и в статистической термодинамике.Впервые проведено его вычисление методами термополевой динамики для переменных координата-импульс квантового осциллятора в термостате.Показано, что полученное значение обеспечивает обращение соотношения неопределенностей Шредингера в равенство при любых температурах.Установлено, что состояние теплового равновесия для квантового осциллятора имеет смысл теплового коррелированно-когерентного состояния и может быть адекватно описано волновой функцией с амплитудой и фазой, зависящими от температуры.Ключевые слова: коррелятор Шредингера, насыщенное соотношение неопределенностей Шредингера, неаддитивность квантовых и тепловых флуктуаций, тепловое коррелированно-