本篇文章把"测量"拆成三个可证的部分: $$ \boxed{\;\begin{aligned} &\textbf{效应}:\ 0\le E_k\le I,\ \textstyle\sum_kE_k=I\ \Longrightarrow\ \text{计数比}\ p_k=\operatorname{tr}(\rho E_k)\ \text{仍归一};\\ &\textbf{无信号}:\ \operatorname{tr}_B\bigl[(\text{远端任意测量})\bigr]=\operatorname{tr}_B\rho_{AB}\quad(\text{与远端选择无关});\\ &\textbf{退相干}:\ \text{环境正交}\iff\text{系统约化态对角}. \end{aligned}\;} \tag{0.1} $$ **五条正面结果**: 1. **效应(定理 1.2)**:把投影放宽为效应,Born 比值的三条性质全部保留。 2. **无信号(定理 2.2)**:远端测量的选择不改变本地的边缘统计。 3. **退相干(定理 3.2/推论 3.4)**:环境态正交时非对角元精确为零;不正交时每次记录乘 $\kappa_1$ , $N$ 次后 $\mathcal V(N)=\kappa_1^N$ ,半衰期 $N_{1/2}=\ln2/(-\ln\kappa_1)$ ——**有限次记录不能完全退相干**。 4. **Naimark 膨胀(定理 1.4)**:任意 POVM 都可由等距嵌入 $V\lvert\chi\rangle=\sum_i(\sqrt{E_i}\lvert\chi\rangle)\otimes\lvert i\rangle$ 在扩大空间上的**投影**测量实现,故 POVM 不引入新的测量概念。 5. ** $\kappa_1$ 的三重身份(推论 3.5)**:同一个数同时给可见度衰减、半衰期、与环境学到的信息量 $\chi(N)=h\bigl(\frac{1-\kappa_1^N}2\bigr)$ ——退相干与信息泄露是同一件事。 **一处记账**:把"测量"实现为效应族(而不是投影族)是**结构选择(I)**;它放宽了可实现读出的范围,但不改变归一性。 ---本篇文章把"测量"拆成三个可证的部分: $$ \boxed{\;\begin{aligned} &\textbf{效应}:\ 0\le E_k\le I,\ \textstyle\sum_kE_k=I\ \Longrightarrow\ \text{计数比}\ p_k=\operatorname{tr}(\rho E_k)\ \text{仍归一};\\ &\textbf{无信号}:\ \operatorname{tr}_B\bigl[(\text{远端任意测量})\bigr]=\operatorname{tr}_B\rho_{AB}\quad(\text{与远端选择无关});\\ &\textbf{退相干}:\ \text{环境正交}\iff\text{系统约化态对角}. \end{aligned}\;} \tag{0.1} $$ **五条正面结果**: 1. **效应(定理 1.2)**:把投影放宽为效应,Born 比值的三条性质全部保留。 2. **无信号(定理 2.2)**:远端测量的选择不改变本地的边缘统计。 3. **退相干(定理 3.2/推论 3.4)**:环境态正交时非对角元精确为零;不正交时每次记录乘 $\kappa_1$,$N$ 次后 $\mathcal V(N)=\kappa_1^N$,半衰期 $N_{1/2}=\ln2/(-\ln\kappa_1)$——**有限次记录不能完全退相干**。 4. **Naimark 膨胀(定理 1.4)**:任意 POVM 都可由等距嵌入 $V\lvert\chi\rangle=\sum_i(\sqrt{E_i}\lvert\chi\rangle)\otimes\lvert i\rangle$ 在扩大空间上的**投影**测量实现,故 POVM 不引入新的测量概念。 5. **$\kappa_1$ 的三重身份(推论 3.5)**:同一个数同时给可见度衰减、半衰期、与环境学到的信息量 $\chi(N)=h\bigl(\frac{1-\kappa_1^N}2\bigr)$——退相干与信息泄露是同一件事。 **一处记账**:把"测量"实现为效应族(而不是投影族)是**结构选择(I)**;它放宽了可实现读出的范围,但不改变归一性。 ---

Oct 31, 20260 citations

两原子腔QED系统中的双光子吸收现象

敖云娜 Ao Yunna, 许静平 XU Jing-ping, 朱成杰 Zhu Chengjie

Acta Optica SinicaJan 1, 20221 citation

一种新颖的基于类GHZ态的两方半量子密钥分配协议

Tian-Jie Xu, Tian-Yu Ye

本文提出了一种新颖的两方半量子密钥分配（Smiquantum key distribution，SQKD）协议，该协议只使用一种类GHZ态。所提出的SQKD协议可以实现在不存在第三方的情况下在一个具有无限量子能力的量子方和一个具有有限量子能力的经典方之间创建一个共享隐秘密钥。该协议不需要Hadamard门或者纠缠交换操作。详细的安全性分析表明，所提出的SQKD协议能够抵御来自外部窃听者的几种著名攻击，如特洛伊木马攻击、纠缠-测量攻击、双重控制非攻击、测量-重发攻击和截获-重发攻击。本文提出了一种新颖的两方半量子密钥分配（Smiquantum key distribution，SQKD）协议，该协议只使用一种类GHZ态。所提出的SQKD协议可以实现在不存在第三方的情况下在一个具有无限量子能力的量子方和一个具有有限量子能力的经典方之间创建一个共享隐秘密钥。该协议不需要Hadamard门或者纠缠交换操作。详细的安全性分析表明，所提出的SQKD协议能够抵御来自外部窃听者的几种著名攻击，如特洛伊木马攻击、纠缠-测量攻击、双重控制非攻击、测量-重发攻击和截获-重发攻击。

arXiv:2204.10088Zhongguo kexue. Wulixue Lixue TianwenxueJun 1, 20221 citation

激光梯度场中荧光关联谱

辉马, 凡波孟, 雷金 +3 more

Chinese Science Bulletin (Chinese Version)Jun 1, 20010 citations

利用关联光子对多波段标定单光子探测器效率

冯畅 Chang FENG, 崔亮 Liang CUI, 苏杰 Jie SU +1 more

Acta Sinica Quantum OpticaJan 1, 20210 citations

Quantum signature scheme with single photons

Wang, Jian JIAN, Zhang +3 more

量数字签名是古典数字签名的量情形。提供无条件地安全的签名使用量效果。我们首先用单个光子介绍量签名计划的一个原型然后讨论它的延期。建议计划的最重要的性质是计划使用纠缠的状态不是必要的。计划的安全基于一次性的垫作为无条件地安全证明了的量钥匙分发和量。现在的计划是有效的因为它需要仅仅单个的光子和 von Neumann 测量。我们也为计划显示出一个量电路。CLC 数字 TP391 文件代码 A 不到资助号码 60472032 由中国的国家自然科学基础支持了。量数字签名是古典数字签名的量情形。提供无条件地安全的签名使用量效果。我们首先用单个光子介绍量签名计划的一个原型然后讨论它的延期。建议计划的最重要的性质是计划使用纠缠的状态不是必要的。计划的安全基于一次性的垫作为无条件地安全证明了的量钥匙分发和量。现在的计划是有效的因为它需要仅仅单个的光子和 von Neumann 测量。我们也为计划显示出一个量电路。CLC 数字 TP391 文件代码 A 不到资助号码 60472032 由中国的国家自然科学基础支持了。

Optoelectronics LettersJan 1, 20060 citations

\kappa_1

N

次后

\mathcal V(N)=\kappa_1^N

,半衰期

N_{1/2}=\ln2/(-\ln\kappa_1)

——**有限次记录不能完全退相干**。 4. **Naimark 膨胀(定理 1.4)**:任意 POVM 都可由等距嵌入

V\lvert\chi\rangle=\sum_i(\sqrt{E_i}\lvert\chi\rangle)\otimes\lvert i\rangle

在扩大空间上的**投影**测量实现,故 POVM 不引入新的测量概念。 5. **

\kappa_1

的三重身份(推论 3.5)**:同一个数同时给可见度衰减、半衰期、与环境学到的信息量

\chi(N)=h\bigl(\frac{1-\kappa_1^N}2\bigr)

——退相干与信息泄露是同一件事。 **一处记账**:把"测量"实现为效应族(而不是投影族)是**结构选择(I)**;它放宽了可实现读出的范围,但不改变归一性。 ---