Challenges
Datasets
Workspaces
Papers
Discussions
Leaderboard
Log inSign up
Challenges
Datasets
Workspaces
Papers
Discussions
Leaderboard
Blog
Job Board
Q3AS

© 2026 Aqora Quantum S.A.S.

TermsPrivacyLegal Notice

Journal of Optoelectronics·laser

掺Cr^4＋饱和吸收体吸收截面和基态恢复时间的测量

张行愚, 赵圣之

Published Jan 1, 1998• 0 citations
OpenAlex

Abstract

本文给出一种测量掺Ｃｒ＾４＋饱和吸收体基态和激光发态吸收截面的方法，并用之测量国产Ｃｒ＾４＋：ＹＡＧ的两个吸收截面分别为４．３×１０＾－１８ｃｍ＾２和８．２×１０＾１９ｃｍ＾２；同时给出一种用泵浦探测法测量可饱和吸收体μｓ量级基态恢复时间的方法，并用之测得国产Ｃｒ＾４＋：ＹＡＧ的基态恢复时间为３．２μｓ。

Related papers

Cr^4＋：YAG可饱和吸收特性测量

Mali Gong, 翟刚, 时顺森 +6 more

测量了Ｃｒ＾４＋：ＹＡＧ材料的可饱和吸收特性，用多种数据分析方法处理了实验结果，Ｃｒ＾４＋：ＹＡＧ的基态吸收截面σｇｓ＝１１×１０＾－１９ｃｍ＾２，激光发态吸收截面σｇｓ＝１．２×１０＾－１９ｃｍ＾２。

Acta Optica Sinica•Jan 1, 1998•0 citations

Cs（6P）激发态的辐射及与He碰撞的能量转移

许瑾, 王青, 戴康 +1 more

应用激光吸收和荧光方法，测量了Cs（6P）态与Ne碰撞的精细结构转移和碰撞猝灭截面。Cs原子被激光激发到6P3／2态，将与泵浦激光束反向平行的检测激光束调到6PJ→8S1／2的跃迁，测量6PJ激发态的密度及空间分布，由此计算了6PJ→06S的有效辐射率。在T=337K和Ne密度0．5×10^18〈N〈4×10^18cm^-3。范围内测量了6P1／2→6S1／2（895nm）发射的敏化荧光强度I895，量N／I895与N有抛物线型的关系，表明6PJ的猝灭是由于与Ne原子的碰撞产生的，而不是由与Cs基态原子碰撞产生的。由最小二乘法确定的二次多项式的系数得到6P态与Ne碰撞精细结构转移截面σ21=（1．90±0．82）×10^-19cm^2，猝灭截面σD=（8．97±3．85）×10^-19cm^2。

光谱学与光谱分析•Jan 1, 2007•0 citations

激发态C8（6^2P）原子与N2、He的碰撞能量转移截面

袁强华, Guiqin Yin, 戴康 +1 more

研究了Cs（6^2P）多重态分别与N2、He的光学碰撞中的精细结构分支比，定义分支比为｜（D1）／｜（D2），｜（D1）、｜（D2）分别为Ca的D1和D2线的荧光强度。单模半导体激光器激发Cs原子到6P3／2态，通过与N2、He的激发转移、碰撞传能研究了6^2p原子的精细结构混合。得到了6P3／2→6P1／2的转移截面如下：Cs-He的转移截面为σ21=2．25×10^-19cm^2，Cs-N2的转移截面为σ21=1．808×10^-18cm^2。并对结果进行了讨论。

Jiguang zazhi•Jan 1, 2006•0 citations

各向同性激光冷却的快速冷原子密度测量

张启旺 Zhang Qiwang, 张孝 Zhang Xiao, 王欣 Wang Xin +4 more

在某些冷原子实验中，需要提前测定冷原子的密度分布并为后续实验提供数据支持，以前的手动方法已不再适用，针对该问题提出了一种新型的冷原子密度分布测量方法，可在单个冷原子制备周期内实现对原子密度分布的测量。新的方法利用一对反亥姆霍兹线圈与一对亥姆霍兹线圈分别产生梯度磁场和偏置磁场，通过调节亥姆霍兹线圈电流，即可改变总磁场零点的位置，进而影响不同位置处的原子对探测光吸收的贡献，最终实现对原子密度分布的测量。在理论上分析了该方法的可行性，并提出了快速冷原子密度测量的实验方案。

Laser & Optoelectronics Progress•Jan 1, 2024•3 citations

常温常压通用宏观量子计算的物理实现方案

Xiangqian Zhang, Yuchuan Xu

本文提出一种常温常压通用宏观量子计算实现方案,以有向光态表示十进制数字,以电压控制旋光完成加减,以材料阈值结算生成事实,并通过标准再发行实现稳定级联。

•Oct 11, 2026•0 citations

激发—电离模型中失谐量对电离光电子谱的影响（英文）

刘碧蕊

利用微扰理论和数值研究方法,讨论了调频光场作用下激发-电离物理模型中失谐量对双光子电离光电子谱特性的影响.结果表明,失谐量影响激发态的粒子在缀饰态上的选择性布居,从而对双光子电离光电子谱的特性起到调制作用;正失谐有利于将粒子布居在下缀饰态,而负失谐则有利于将粒子布居在上缀饰态.

宁夏师范学院学报•Jan 1, 2012•0 citations
本文给出一种测量掺Ｃｒ＾４＋饱和吸收体基态和激光发态吸收截面的方法，并用之测量国产Ｃｒ＾４＋：ＹＡＧ的两个吸收截面分别为４．３×１０＾－１８ｃｍ＾２和８．２×１０＾１９ｃｍ＾２；同时给出一种用泵浦探测法测量可饱和吸收体μｓ量级基态恢复时间的方法，并用之测得国产Ｃｒ＾４＋：ＹＡＧ的基态恢复时间为３．２μｓ。
应用激光吸收和荧光方法，测量了Cs（6P）态与Ne碰撞的精细结构转移和碰撞猝灭截面。Cs原子被激光激发到6P3／2态，将与泵浦激光束反向平行的检测激光束调到6PJ→8S1／2的跃迁，测量6PJ激发态的密度及空间分布，由此计算了6PJ→06S的有效辐射率。在T=337K和Ne密度0．5×10^18〈N〈4×10^18cm^-3。范围内测量了6P1／2→6S1／2（895nm）发射的敏化荧光强度I895，量N／I895与N有抛物线型的关系，表明6PJ的猝灭是由于与Ne原子的碰撞产生的，而不是由与Cs基态原子碰撞产生的。由最小二乘法确定的二次多项式的系数得到6P态与Ne碰撞精细结构转移截面σ21=（1．90±0．82）×10^-19cm^2，猝灭截面σD=（8．97±3．85）×10^-19cm^2。
研究了Cs（6^2P）多重态分别与N2、He的光学碰撞中的精细结构分支比，定义分支比为｜（D1）／｜（D2），｜（D1）、｜（D2）分别为Ca的D1和D2线的荧光强度。单模半导体激光器激发Cs原子到6P3／2态，通过与N2、He的激发转移、碰撞传能研究了6^2p原子的精细结构混合。得到了6P3／2→6P1／2的转移截面如下：Cs-He的转移截面为σ21=2．25×10^-19cm^2，Cs-N2的转移截面为σ21=1．808×10^-18cm^2。并对结果进行了讨论。
在某些冷原子实验中，需要提前测定冷原子的密度分布并为后续实验提供数据支持，以前的手动方法已不再适用，针对该问题提出了一种新型的冷原子密度分布测量方法，可在单个冷原子制备周期内实现对原子密度分布的测量。新的方法利用一对反亥姆霍兹线圈与一对亥姆霍兹线圈分别产生梯度磁场和偏置磁场，通过调节亥姆霍兹线圈电流，即可改变总磁场零点的位置，进而影响不同位置处的原子对探测光吸收的贡献，最终实现对原子密度分布的测量。在理论上分析了该方法的可行性，并提出了快速冷原子密度测量的实验方案。