© 2026 Aqora Quantum S.A.S.

Terms Privacy Legal Notice

光谱学与光谱分析

Cs-He混合蒸气中的辐射陷获效应和6P3／2能级有效辐射率的测量

沈晓燕, 戴康, 沈异凡

Published Jan 1, 2008• 0 citations

Abstract

测量了Cs-He混合蒸气中Cs（6P3／2）共振能级的有效辐射率，圆柱形样品池充入金属Cs和气压PHe为0-500Pa的He，样品池温度控制在330-370K之间，在池中产生10^12～10^13 cm^-3。的Cs原子密度，使用单模半导体激光器（泵浦激光）将cs原子激发至6P3／2态，另一调谐到6P3／2→8S1／2的单模激光束（检测激光）与泵浦束反平行通过样品池，并在池的直径方向平行移动，通过对检测激光束的吸收测定了激发态原子密度及其空间分布。由于辐射陷获存在，有效辐射率是自然辐射率与透射因子（发射的光子在探测区域内没有被吸收的平均概率，它与吸收截面及激发态原子密度和空间分布有关）的乘积。由6P3／2原子密度及其空间分布结合6P3/2←6S1／2跃迁线的碰撞增宽计算了透射因子，从而得到了不同He气压下，Cs D2线的有效辐射率。从6P3／26→S1/2跃迁线强度I852的测量，得到的不同He气压下有效辐射率的比值与理论计算得到的比值相符。

Related papers

Cs-Ar混合蒸气中6P3／2激发态的空间分布和辐射陷获

白振岙, 赵亿坤, 陈洁 +2 more

计算和测量了Cs-Ar混合蒸气中Cs（6P3／2）共振能级的有效辐射率。使用单模半导体激光器（泵浦激光）将Cs原子激发至6P3/2态，另一调谐到6P3/2→8S1/2的单模激光束（检测激光）与泵浦束反平行通过样品池，并在池的直径方向平行移动，通过对检测激光束的吸收测定了激发态原子密度及其空间分布。由于辐射陷获存在，有效辐射率是自然辐射率与透射因子（发射的光子在探测区域内没有被吸收的平均概率）的乘积。6P3／2原子密度及其空间分布结合6P3／2←6S1／2跃迁线的碰撞增宽计算了透射因子，从而得到了不同Ar气压下，CsD2线的有效辐射率。从6P3／2→6S1／2跃迁线强度I852的测量，得到了不同Ar气压下有效辐射率的比值与理论计算得到的比值相符。

Jiguang zazhi•Jan 1, 2008•0 citations

Cs（6P）激发态的辐射及与He碰撞的能量转移

许瑾, 王青, 戴康 +1 more

应用激光吸收和荧光方法，测量了Cs（6P）态与Ne碰撞的精细结构转移和碰撞猝灭截面。Cs原子被激光激发到6P3／2态，将与泵浦激光束反向平行的检测激光束调到6PJ→8S1／2的跃迁，测量6PJ激发态的密度及空间分布，由此计算了6PJ→06S的有效辐射率。在T=337K和Ne密度0．5×10^18〈N〈4×10^18cm^-3。范围内测量了6P1／2→6S1／2（895nm）发射的敏化荧光强度I895，量N／I895与N有抛物线型的关系，表明6PJ的猝灭是由于与Ne原子的碰撞产生的，而不是由与Cs基态原子碰撞产生的。由最小二乘法确定的二次多项式的系数得到6P态与Ne碰撞精细结构转移截面σ21=（1．90±0．82）×10^-19cm^2，猝灭截面σD=（8．97±3．85）×10^-19cm^2。

光谱学与光谱分析•Jan 1, 2007•0 citations

低He气压下Rb（5P（3/2））激发态有效辐射率的计算与测量

赵亿坤, 白振岙, 陈洁 +2 more

计算和测量了Rb-He混合蒸气中Rb（5P3/2）共振能级的有效辐射率,使用单模半导体激光器（泵浦激光）将Rb原子激发至5P3/2态,另一调谐到5P3/2→7S1/2的单模激光束（检测激光）与泵浦束反平行通过样品池,并在池的直径方向平行移动,通过对检测激光束的吸收测定了激发态原子密度及其空间分布.由于辐射陷获存在,有效辐射率是自然辐射率与透射因子（发射的光子在探测区域内没有被吸收的平均概率,它与吸收截面及激发态原子密度和空间分布有关）的乘积.5P3/2原子密度及其空间分布结合5P3/2←5S1/2跃迁线的碰撞增宽计算了透射因子,从而得到了不同He气压下,RbD2线的有效辐射率.从5P3/2→5S1/2跃迁线强度I780的测量,得到的不同He气压下有效辐射率的比值与理论计算得到的比值相符.

原子与分子物理学报•Jan 1, 2008•0 citations

激发态Cs（6P）原子间碰撞能量转移截面

张刚台, 张美光

目的研究Cs（6P3，2）＋Cs（6P3/2）→Cs（nLJ=8S1／2，4F5／2，4F7／2）＋Cs（6S1／2）碰撞能量合并过程。方法利用一台单模半导体激光器共振激发6P3／2态，利用另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探测激发态原子密度及其空间分布，吸收线调至6P3／2—8S1／2跃迁，并可平行于泵浦激光束移动。由激发态原子密度和谱线的荧光强度比得到碰撞能量合并的截面。结果碰撞转移到8S1/2，4F5/2和4F7/2的截面分别是（5．43±1．56）×10^-16cm2，（4．89±1．16）×10^-16cm2和（6．17±1．60）×10^-16cm2。结论计算结果是准确的并与其它实验结果进行了比较。

宝鸡文理学院学报：自然科学版•Jan 1, 2009•0 citations

原子分子物理学--用光学-光学双共振光谱技术研究Cs蒸气中的共振交换碰撞

王淑英, 穆保霞, 崔秀花 +4 more

利用窄带半导体激光器泵浦所有具有相同Z分量速度的基态Cs原子至激发态，研究了Cs（6P3/2，v）＋Cs（6S1／2，v＇）→Cs（6S1/2，v）＋Cs（6P3/2，v’）的共振交换碰撞过程,与泵浦光反向平行的另一单模激光器激发6P3／2至8S1／2态，以检测6P3／2态原子的速度分布，确定激发态原子的热能化效应．通过测量8S1/2→6P1/2荧光的尖峰强度与相应的多普勒背景的强度比，

中国学术期刊文摘•Jan 1, 2007•0 citations

H2诱导Cs（6DJ→Cs（7PJ′）碰撞转移截面

周冬冬, 王大贵, 王雪燕 +3 more

Cs蒸气置于十字交叉加热炉中,充入不同气压的H2,激光双光子激发Cs原子至6D3/2态,利用原子荧光光谱方法,研究了H2诱导6DJ→7PJ,的碰撞能量转移。测量不同氢气密度下直接6D3/2→6P3/2和敏化6D5/2→6P3/2,7P3/2→6S1/2和7P1/2→6S1/2的时间积分荧光强度,利用四粒子的速率方程分析,得到了6D3/2→7P3/2,6D3/2→7P1/2,6D5/2→7P3/2和6D5/2→7P1/2碰撞转移截面分别为（3.1±0.8）×10^-16,（1.7±0.4）×10^-16,（1.5±0.4）×10^-16,（1.3±0.3）×10^-16cm^2。7PJ′态的猝灭截面分别为（2.5±0.6）×10^-16cm^2（对7P3/2）和（4.0±1.0）×10^-16cm^2（对7P1/2）,它们主要是通过Cs（7PJ′）＋H2→CsH＋H反应产生的,而反应的相对活动性顺序为7P1/2〉7P3/2。

Jiguang zazhi•Jan 1, 2010•0 citations

测量了Cs-He混合蒸气中Cs（6P3／2）共振能级的有效辐射率，圆柱形样品池充入金属Cs和气压PHe为0-500Pa的He，样品池温度控制在330-370K之间，在池中产生10^12～10^13 cm^-3。的Cs原子密度，使用单模半导体激光器（泵浦激光）将cs原子激发至6P3／2态，另一调谐到6P3／2→8S1／2的单模激光束（检测激光）与泵浦束反平行通过样品池，并在池的直径方向平行移动，通过对检测激光束的吸收测定了激发态原子密度及其空间分布。由于辐射陷获存在，有效辐射率是自然辐射率与透射因子（发射的光子在探测区域内没有被吸收的平均概率，它与吸收截面及激发态原子密度和空间分布有关）的乘积。由6P3／2原子密度及其空间分布结合6P3/2←6S1／2跃迁线的碰撞增宽计算了透射因子，从而得到了不同He气压下，Cs D2线的有效辐射率。从6P3／26→S1/2跃迁线强度I852的测量，得到的不同He气压下有效辐射率的比值与理论计算得到的比值相符。

计算和测量了Cs-Ar混合蒸气中Cs（6P3／2）共振能级的有效辐射率。使用单模半导体激光器（泵浦激光）将Cs原子激发至6P3/2态，另一调谐到6P3/2→8S1/2的单模激光束（检测激光）与泵浦束反平行通过样品池，并在池的直径方向平行移动，通过对检测激光束的吸收测定了激发态原子密度及其空间分布。由于辐射陷获存在，有效辐射率是自然辐射率与透射因子（发射的光子在探测区域内没有被吸收的平均概率）的乘积。6P3／2原子密度及其空间分布结合6P3／2←6S1／2跃迁线的碰撞增宽计算了透射因子，从而得到了不同Ar气压下，CsD2线的有效辐射率。从6P3／2→6S1／2跃迁线强度I852的测量，得到了不同Ar气压下有效辐射率的比值与理论计算得到的比值相符。

应用激光吸收和荧光方法，测量了Cs（6P）态与Ne碰撞的精细结构转移和碰撞猝灭截面。Cs原子被激光激发到6P3／2态，将与泵浦激光束反向平行的检测激光束调到6PJ→8S1／2的跃迁，测量6PJ激发态的密度及空间分布，由此计算了6PJ→06S的有效辐射率。在T=337K和Ne密度0．5×10^18〈N〈4×10^18cm^-3。范围内测量了6P1／2→6S1／2（895nm）发射的敏化荧光强度I895，量N／I895与N有抛物线型的关系，表明6PJ的猝灭是由于与Ne原子的碰撞产生的，而不是由与Cs基态原子碰撞产生的。由最小二乘法确定的二次多项式的系数得到6P态与Ne碰撞精细结构转移截面σ21=（1．90±0．82）×10^-19cm^2，猝灭截面σD=（8．97±3．85）×10^-19cm^2。

计算和测量了Rb-He混合蒸气中Rb（5P3/2）共振能级的有效辐射率,使用单模半导体激光器（泵浦激光）将Rb原子激发至5P3/2态,另一调谐到5P3/2→7S1/2的单模激光束（检测激光）与泵浦束反平行通过样品池,并在池的直径方向平行移动,通过对检测激光束的吸收测定了激发态原子密度及其空间分布.由于辐射陷获存在,有效辐射率是自然辐射率与透射因子（发射的光子在探测区域内没有被吸收的平均概率,它与吸收截面及激发态原子密度和空间分布有关）的乘积.5P3/2原子密度及其空间分布结合5P3/2←5S1/2跃迁线的碰撞增宽计算了透射因子,从而得到了不同He气压下,RbD2线的有效辐射率.从5P3/2→5S1/2跃迁线强度I780的测量,得到的不同He气压下有效辐射率的比值与理论计算得到的比值相符.

目的研究Cs（6P3，2）＋Cs（6P3/2）→Cs（nLJ=8S1／2，4F5／2，4F7／2）＋Cs（6S1／2）碰撞能量合并过程。方法利用一台单模半导体激光器共振激发6P3／2态，利用另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探测激发态原子密度及其空间分布，吸收线调至6P3／2—8S1／2跃迁，并可平行于泵浦激光束移动。由激发态原子密度和谱线的荧光强度比得到碰撞能量合并的截面。结果碰撞转移到8S1/2，4F5/2和4F7/2的截面分别是（5．43±1．56）×10^-16cm2，（4．89±1．16）×10^-16cm2和（6．17±1．60）×10^-16cm2。结论计算结果是准确的并与其它实验结果进行了比较。

Cs蒸气置于十字交叉加热炉中,充入不同气压的H2,激光双光子激发Cs原子至6D3/2态,利用原子荧光光谱方法,研究了H2诱导6DJ→7PJ,的碰撞能量转移。测量不同氢气密度下直接6D3/2→6P3/2和敏化6D5/2→6P3/2,7P3/2→6S1/2和7P1/2→6S1/2的时间积分荧光强度,利用四粒子的速率方程分析,得到了6D3/2→7P3/2,6D3/2→7P1/2,6D5/2→7P3/2和6D5/2→7P1/2碰撞转移截面分别为（3.1±0.8）×10^-16,（1.7±0.4）×10^-16,（1.5±0.4）×10^-16,（1.3±0.3）×10^-16cm^2。7PJ′态的猝灭截面分别为（2.5±0.6）×10^-16cm^2（对7P3/2）和（4.0±1.0）×10^-16cm^2（对7P1/2）,它们主要是通过Cs（7PJ′）＋H2→CsH＋H反应产生的,而反应的相对活动性顺序为7P1/2〉7P3/2。