因果第一性原理与最小因果单元(系列1·基础篇)·V2

方栋刘, 方栋刘

Published Jun 25, 2026• 0 citations

Abstract

本文为《因果第一性原理与最小因果单元(基础篇)》的修订版,原版DOI:10.5281/zenodo.20791486。针对广义相对论与量子力学底层本体矛盾,本文提出因果第一性原理,定义最小因果单元(MCU)为不可逆量子坍缩事件,构造统一开闭系统的因果希尔伯特空间,引入因果固定度α刻画量子-经典连续过渡。利用因果冯·诺伊曼熵与系统互信息给出MCU生成完备判据,建立w(α)=w₀α幂次型因果流体状态方程,明确Δᵢⱼ拓扑非正交修正、δα多体系统偏差约束。本框架不改动薛定谔方程固有么正演化形式,仅补充独立于么正动力学的MCU不可逆拓扑锁定跃迁机制,与GRW、彭罗斯主动修正动力学类坍缩模型形成本质区分,同时补充因果集缺失的微观量子动力学。文中提出五组超导、线性光学可量化证伪实验预言,统一解读延迟选择、量子擦除等量子悖论,为量子引力底层本体约束提供全新定量分析范式。本文为系列理论基础篇,全域动力学、惠勒-德维特方程完整推导归入配套《延展篇》《引力专篇》,不再独立撰写数学专题文稿。

DOI: 10.5281/zenodo.20838454

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方栋刘

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方栋刘

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Magnetic susceptibility and the Landau Fermi-liquid parameter of the Hubbard model and the three-band CuO2 model

Hiroyuki Kaga, Taiichirou Saikawa, Chihiro Ohmori

Physical review. B, Condensed matterJul 1, 19961 citation

基于粒子伴随驻波场的双缝干涉微观机制假说:波粒二象性的经典统一解释

Jingyuan Guo

Jun 24, 20260 citations

Unified Quantum-Informational Field Theory - v2 with Mathematical Formulation

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论“选择论”对量子力学二原理的误解

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中州学刊Jan 1, 19890 citations

因果第一性原理与最小因果单元(系列1·基础篇)·V2

方栋刘, 方栋刘

Published Jun 25, 2026• 0 citations

Publisher

Abstract

DOI: 10.5281/zenodo.20838454

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方栋刘

本文为《因果第一性原理与最小因果单元(基础篇)》的进一步修订版,前版DOI:10.5281/zenodo.20838455。针对广义相对论与量子力学底层本体矛盾,本文提出因果第一性原理,定义最小因果单元(MCU)为不可逆量子坍缩事件,构造统一开闭系统的因果希尔伯特空间,引入因果固定度α刻画量子-经典连续过渡。利用因果冯·诺伊曼熵与系统互信息给出MCU生成完备判据,建立w(α)=w₀α幂次型因果流体状态方程,明确Δᵢⱼ拓扑非正交修正、δα多体系统偏差约束。本框架不改动薛定谔方程固有么正演化形式,仅补充独立于么正动力学的MCU不可逆拓扑锁定跃迁机制,与GRW、彭罗斯主动修正动力学类坍缩模型形成本质区分,同时补充因果集缺失的微观量子动力学。文中提出五组超导、线性光学可量化证伪实验预言,统一解读延迟选择、量子擦除等量子悖论,为量子引力底层本体约束提供全新定量分析范式。本文为系列理论基础篇,全域动力学、惠勒-德维特方程完整推导归入配套《延展篇》《引力专篇》,不再独立撰写数学专题文稿。本文为《因果第一性原理与最小因果单元(基础篇)》的进一步修订版,前版DOI:10.5281/zenodo.20838455。针对广义相对论与量子力学底层本体矛盾,本文提出因果第一性原理,定义最小因果单元(MCU)为不可逆量子坍缩事件,构造统一开闭系统的因果希尔伯特空间,引入因果固定度α刻画量子-经典连续过渡。利用因果冯·诺伊曼熵与系统互信息给出MCU生成完备判据,建立w(α)=w₀α幂次型因果流体状态方程,明确Δᵢⱼ拓扑非正交修正、δα多体系统偏差约束。本框架不改动薛定谔方程固有么正演化形式,仅补充独立于么正动力学的MCU不可逆拓扑锁定跃迁机制,与GRW、彭罗斯主动修正动力学类坍缩模型形成本质区分,同时补充因果集缺失的微观量子动力学。文中提出五组超导、线性光学可量化证伪实验预言,统一解读延迟选择、量子擦除等量子悖论,为量子引力底层本体约束提供全新定量分析范式。本文为系列理论基础篇,全域动力学、惠勒-德维特方程完整推导归入配套《延展篇》《引力专篇》,不再独立撰写数学专题文稿。

Jun 25, 20260 citations

因果第一性原理与最小因果单元(基础篇)

方栋刘

针对广义相对论与量子力学底层本体矛盾,本文提出因果第一性原理,定义最小因果单元(MCU)为不可逆量子坍缩事件,构造统一开闭系统的因果希尔伯特空间,引入因果固定度α刻画量子-经典连续过渡。利用因果冯·诺伊曼熵与系统互信息给出MCU生成完备判据,建立w(α)=w₀α幂次型因果流体状态方程,明确Δᵢⱼ拓扑非正交修正、δα多体系统偏差约束。本框架不改动薛定谔方程固有么正演化形式,仅补充独立于么正动力学的MCU不可逆拓扑锁定跃迁机制,与GRW、彭罗斯主动修正动力学类坍缩模型形成本质区分,同时补充因果集缺失的微观量子动力学。文中提出五组超导、线性光学可量化证伪实验预言,统一解读延迟选择、量子擦除等量子悖论,为量子引力底层本体约束提供全新定量分析范式。本文为系列理论基础篇,全域动力学、惠勒-德维特方程完整推导归入配套《延展篇》《引力专篇》,不再独立撰写数学专题文稿。关键词:因果第一性原理;最小因果单元;因果固定度;量子-经典过渡;退相干;因果集理论;量子测量本体论针对广义相对论与量子力学底层本体矛盾,本文提出因果第一性原理,定义最小因果单元(MCU)为不可逆量子坍缩事件,构造统一开闭系统的因果希尔伯特空间,引入因果固定度α刻画量子-经典连续过渡。利用因果冯·诺伊曼熵与系统互信息给出MCU生成完备判据,建立w(α)=w₀α幂次型因果流体状态方程,明确Δᵢⱼ拓扑非正交修正、δα多体系统偏差约束。本框架不改动薛定谔方程固有么正演化形式,仅补充独立于么正动力学的MCU不可逆拓扑锁定跃迁机制,与GRW、彭罗斯主动修正动力学类坍缩模型形成本质区分,同时补充因果集缺失的微观量子动力学。文中提出五组超导、线性光学可量化证伪实验预言,统一解读延迟选择、量子擦除等量子悖论,为量子引力底层本体约束提供全新定量分析范式。本文为系列理论基础篇,全域动力学、惠勒-德维特方程完整推导归入配套《延展篇》《引力专篇》,不再独立撰写数学专题文稿。关键词:因果第一性原理;最小因果单元;因果固定度;量子-经典过渡;退相干;因果集理论;量子测量本体论

Jun 22, 20260 citations

Magnetic susceptibility and the Landau Fermi-liquid parameter of the Hubbard model and the three-band CuO2 model

Hiroyuki Kaga, Taiichirou Saikawa, Chihiro Ohmori

Magnetic susceptibilities of interacting (d) electrons in the Hubbard model and the three-band ${\mathrm{CuO}}_{2}$ model are worked out within the Gaussian fluctuations of the functional integral in the slave boson representation. The normalized Landau Fermi-liquid parameter | ${\mathit{F}}_{0}^{\mathit{a}}$ |/\ensuremath{\alpha} (\ensuremath{\alpha}\ensuremath{\equiv} ${\mathit{W}}_{0}$ ${\mathit{N}}_{\mathit{F}}^{0}$ , ${\mathit{N}}_{\mathit{F}}^{0}$ the density of states at the Fermi level, and ${\mathit{W}}_{0}$ the bare bandwidth) defined from the susceptibility expression is investigated for the two models as functions of Coulomb repulsion U, charge-transfer energy \ensuremath{\Delta}, and doping concentration \ensuremath{\delta}. It is shown that the Landau parameter for the three-band model is larger and exhibits different renormalization behaviors than that for the Hubbard model in both the weak- and strong-coupling regimes except in the Mott-Hubbard weak-coupling regime, where it takes the same random-phase approximation form U/ ${\mathit{W}}_{0}$ as the latter. The reasons for these results are analyzed. The slave-boson Landau parameter for the Hubbard model exactly reproduces the T-matrix expression | ${\mathit{F}}_{0}^{\mathit{a}}$ |/\ensuremath{\alpha}=U/ ${\mathit{W}}_{0}$ /(1+U/ ${\mathit{W}}_{0}$ ) in the low-density limit, whose renormalization has the different origin from that in the dilutely doped regime. \textcopyright{} 1996 The American Physical Society.Magnetic susceptibilities of interacting (d) electrons in the Hubbard model and the three-band ${\mathrm{CuO}}_{2}$ model are worked out within the Gaussian fluctuations of the functional integral in the slave boson representation. The normalized Landau Fermi-liquid parameter |${\mathit{F}}_{0}^{\mathit{a}}$|/\ensuremath{\alpha} (\ensuremath{\alpha}\ensuremath{\equiv}${\mathit{W}}_{0}$${\mathit{N}}_{\mathit{F}}^{0}$, ${\mathit{N}}_{\mathit{F}}^{0}$ the density of states at the Fermi level, and ${\mathit{W}}_{0}$ the bare bandwidth) defined from the susceptibility expression is investigated for the two models as functions of Coulomb repulsion U, charge-transfer energy \ensuremath{\Delta}, and doping concentration \ensuremath{\delta}. It is shown that the Landau parameter for the three-band model is larger and exhibits different renormalization behaviors than that for the Hubbard model in both the weak- and strong-coupling regimes except in the Mott-Hubbard weak-coupling regime, where it takes the same random-phase approximation form U/${\mathit{W}}_{0}$ as the latter. The reasons for these results are analyzed. The slave-boson Landau parameter for the Hubbard model exactly reproduces the T-matrix expression |${\mathit{F}}_{0}^{\mathit{a}}$|/\ensuremath{\alpha}=U/${\mathit{W}}_{0}$/(1+U/${\mathit{W}}_{0}$) in the low-density limit, whose renormalization has the different origin from that in the dilutely doped regime. \textcopyright{} 1996 The American Physical Society.

Physical review. B, Condensed matterJul 1, 19961 citation

基于粒子伴随驻波场的双缝干涉微观机制假说:波粒二象性的经典统一解释

Jingyuan Guo

电子与中性粒子双缝干涉实验是量子力学的核心奠基实验,但其 “波粒二象性” 物理图像长期存在直观性缺失的问题:哥本哈根诠释将粒子描述为 “既是粒子又是波”“观测导致坍缩”,缺乏经典力学层面的可理解机制。本文基于大小以太双介质模型,提出一套完全经典的双缝干涉微观机制假说。假说认为:质子、电子等基本粒子具有宇宙统一的固有高频径向呼吸振动,会在周围小以太介质中激发球形驻波伴随场,其波长严格满足德布罗意关系,是一种实在的介质波动而非概率波。该机制同样适用于中性原子、分子等复合粒子:中性粒子远场电场虽因相位抵消而消失,但近域因正负电荷空间分布不重合,仍存在残留的驻波伴随场,且原子尺度越大、电荷分离度越高,残留场的有效范围越大。双缝干涉过程中,弥散的伴随驻波场先于粒子实体到达双缝,首先与缝壁的表面驻波过渡层发生场 - 场耦合作用,同时穿过两条缝并发生相干叠加,在缝后形成周期性的干涉压强场;粒子作为实体每次仅穿过单条缝,其运动方向完全由自身伴随场与空间干涉场的相互作用决定;大量粒子的偏转角度统计分布,最终在接收屏上形成明暗相间的干涉条纹。该机制无需引入 “波粒二象性”“概率坍缩”“非定域性” 等非经典概念,可统一解释单电子干涉、观测消相干、延迟选择等所有核心实验现象,且与大小以太统一场论的粒子振动、驻波慢化、近场作用等核心公设完全自洽。本文提出一项最简强判决性实验方案:单缝入射干涉实验,可直接检验波与粒子是否为独立物理实在,为量子现象的经典回归提供可验证的研究路径。电子与中性粒子双缝干涉实验是量子力学的核心奠基实验,但其 “波粒二象性” 物理图像长期存在直观性缺失的问题:哥本哈根诠释将粒子描述为 “既是粒子又是波”“观测导致坍缩”,缺乏经典力学层面的可理解机制。本文基于大小以太双介质模型,提出一套完全经典的双缝干涉微观机制假说。假说认为:质子、电子等基本粒子具有宇宙统一的固有高频径向呼吸振动,会在周围小以太介质中激发球形驻波伴随场,其波长严格满足德布罗意关系,是一种实在的介质波动而非概率波。该机制同样适用于中性原子、分子等复合粒子:中性粒子远场电场虽因相位抵消而消失,但近域因正负电荷空间分布不重合,仍存在残留的驻波伴随场,且原子尺度越大、电荷分离度越高,残留场的有效范围越大。双缝干涉过程中,弥散的伴随驻波场先于粒子实体到达双缝,首先与缝壁的表面驻波过渡层发生场 - 场耦合作用,同时穿过两条缝并发生相干叠加,在缝后形成周期性的干涉压强场;粒子作为实体每次仅穿过单条缝,其运动方向完全由自身伴随场与空间干涉场的相互作用决定;大量粒子的偏转角度统计分布,最终在接收屏上形成明暗相间的干涉条纹。该机制无需引入 “波粒二象性”“概率坍缩”“非定域性” 等非经典概念,可统一解释单电子干涉、观测消相干、延迟选择等所有核心实验现象,且与大小以太统一场论的粒子振动、驻波慢化、近场作用等核心公设完全自洽。本文提出一项最简强判决性实验方案:单缝入射干涉实验,可直接检验波与粒子是否为独立物理实在,为量子现象的经典回归提供可验证的研究路径。

Jun 24, 20260 citations

Unified Quantum-Informational Field Theory - v2 with Mathematical Formulation

Mohamed houssam Saali

يحتفظ هذا الإصدار v2 بالإطار النظري الأصلي (v1) ويضيف ملف الصياغة الرياضية. المعادلة الرياضية: Ic(n) = I0 + (α × log₂(n)) × e^(β×Δt) الملفات الموجودة في هذا السجل: 1. الإطار النظري الأصلي 2. ملصق الصياغة الرياضية (A4) مع تعريفات كاملة للمتغيرات معرف المفهوم الرقمي: 10.5281/zenodo.23291040 - يشير هذا المعرف الرقمي دائمًا إلى أحدث إصدار. المؤلف: محمد حسام سالي أوركيد: https://orcid.org/0009-0000-1812-6945يحتفظ هذا الإصدار v2 بالإطار النظري الأصلي (v1) ويضيف ملف الصياغة الرياضية. المعادلة الرياضية: Ic(n) = I0 + (α × log₂(n)) × e^(β×Δt) الملفات الموجودة في هذا السجل: 1. الإطار النظري الأصلي 2. ملصق الصياغة الرياضية (A4) مع تعريفات كاملة للمتغيرات معرف المفهوم الرقمي: 10.5281/zenodo.23291040 - يشير هذا المعرف الرقمي دائمًا إلى أحدث إصدار. المؤلف: محمد حسام سالي أوركيد: https://orcid.org/0009-0000-1812-6945

Oct 11, 20260 citations

论“选择论”对量子力学二原理的误解

Li Li

在国内哲学界有关认识本质的讨论中,有同志提出了所谓“选择论”,以“超越”反映论。其自然科学“依据”,就是量子力学中的测不准原理和互补原理。那么,选择论对于量子力学做的哲学诠释是否正确呢?本文力图在正确理解量子力学的基础上对这一问题加以澄清。一、主体客体不可分吗? 选择论认为,测不准原理所揭示的“测量仪器和微观客体之间总会产生不可控制的相互作用”的哲学意义就是主客体不可分,因为测量仪器和微观客体之间必然产生的相互作用使我们的测量作为一种“对实验装置和语言的选择”,也就是我们必须决定我们在国内哲学界有关认识本质的讨论中,有同志提出了所谓“选择论”,以“超越”反映论。其自然科学“依据”,就是量子力学中的测不准原理和互补原理。那么,选择论对于量子力学做的哲学诠释是否正确呢?本文力图在正确理解量子力学的基础上对这一问题加以澄清。一、主体客体不可分吗? 选择论认为,测不准原理所揭示的“测量仪器和微观客体之间总会产生不可控制的相互作用”的哲学意义就是主客体不可分,因为测量仪器和微观客体之间必然产生的相互作用使我们的测量作为一种“对实验装置和语言的选择”,也就是我们必须决定我们

中州学刊Jan 1, 19890 citations

Magnetic susceptibilities of interacting (d) electrons in the Hubbard model and the three-band

{\mathrm{CuO}}_{2}

model are worked out within the Gaussian fluctuations of the functional integral in the slave boson representation. The normalized Landau Fermi-liquid parameter |

{\mathit{F}}_{0}^{\mathit{a}}

|/\ensuremath{\alpha} (\ensuremath{\alpha}\ensuremath{\equiv}

{\mathit{W}}_{0}

{\mathit{N}}_{\mathit{F}}^{0}

{\mathit{N}}_{\mathit{F}}^{0}

the density of states at the Fermi level, and

{\mathit{W}}_{0}

the bare bandwidth) defined from the susceptibility expression is investigated for the two models as functions of Coulomb repulsion U, charge-transfer energy \ensuremath{\Delta}, and doping concentration \ensuremath{\delta}. It is shown that the Landau parameter for the three-band model is larger and exhibits different renormalization behaviors than that for the Hubbard model in both the weak- and strong-coupling regimes except in the Mott-Hubbard weak-coupling regime, where it takes the same random-phase approximation form U/

{\mathit{W}}_{0}

as the latter. The reasons for these results are analyzed. The slave-boson Landau parameter for the Hubbard model exactly reproduces the T-matrix expression |

{\mathit{F}}_{0}^{\mathit{a}}

|/\ensuremath{\alpha}=U/

{\mathit{W}}_{0}

/(1+U/

{\mathit{W}}_{0}

) in the low-density limit, whose renormalization has the different origin from that in the dilutely doped regime. \textcopyright{} 1996 The American Physical Society.