Challenges
Datasets
Workspaces
Papers
Discussions
Leaderboard
Log inSign up
Challenges
Datasets
Workspaces
Papers
Discussions
Leaderboard
Blog
Job Board
Q3AS

© 2026 Aqora Quantum S.A.S.

TermsPrivacyLegal Notice

ВРЕМЯ ДИНАМИЧЕСКОГО КВАНТОВОГО ПЕРЕХОДА И КОГЕРЕНТНОСТИ ФОТОНА

В. И. Цой

Published Jan 1, 2025• 0 citations
Publisher
DOI
10.24412/cl-37461-2025-1-92-93

Related papers

Предел скорости сложных процессов как эмпирическое подтверждение ЗЕБТС: математическая модель

Анатолий Григорьевич Муха

Концептуальная основа: от Мандельштама–Тамма к ЗЕБТС Теорема Мандельштама–Тамма (1945) Минимальное время перехода между ортогональными состояниями: t_min ≥ ℏ / (2 ΔE), где ΔE — стандартное отклонение энергии. Проблема в стандартной квантовой механике Теорема не объясняет механизм ограничения скорости. Нет онтологического основания: почему переходы не могут быть быстрее? Не учитывается роль среды и нелокальных корреляций. Взгляд ЗЕБТС Предел скорости — проявление структуры Γ: Γ задаёт темп актуализаций P→M; ΔE отражает неоднородности Γ; ограничение — следствие когерентности Γ.

•Mar 3, 2026•0 citations

Эффекты памяти и неравновесные корреляции в динамике открытых квантовых систем

V. G. Morozov

Теоретическая и математическая физика•Dec 26, 2017•0 citations

Обобщённая теория динамического среднего поля в физике сильнокоррелированных систем

É. Z. Kuchinskiǐ, I. A. Nekrasov, Michael V. Sadovskii

Uspekhi Fizicheskih Nauk•Apr 1, 2012•0 citations

ПЕРЕНОС ИЗЛУЧЕНИЯ В АТОМНЫХ ПАРАХ ВЫСОКОЙ ПЛОТНОСТИ ПРИ РАЗЛИЧНОЙ ОТСТРОЙКЕ ПРОБНОГО ЛАЗЕРА ОТ РЕЗОНАНСНОГО ПЕРЕХОДА

Vladimir A. Sautenkov, I. D. Arshinova, А. А. Бобров +3 more

В работе исследован процесс переноса резонансного излучения в плотных парах рубидия при различных отстройках пробного лазера от атомного перехода 5S1/2 5P3/2. При рабочей атомной концентрации спектральная полуширина перехода составляла 4 ГГц. Непрерывный пробный лазер имел ширину спектра 1 МГц. Пробные импульсы длительностью 1 мс и частотой повторения 1 кГц формировались акустооптическим модулятором. Из-за пленения излучения время жизни возбужденных атомов намного превышало время спонтанного распада 26 нс. В диапазоне отстроек от 16 ГГц до 220 ГГц время линейно возрастало от нс до нс. Большое время жизни возбуждения позволяет значительно увеличить эффективность оптического насыщения атомных газовых сред.

Международный научно-исследовательский журнал•Apr 17, 2020•1 citation

О возможной природе квантовых корреляций

А.В. Белинский, Michael H. Shulman

•Jan 1, 2018•0 citations

Теоретическое исследование возможности создания квантового вентиля и экситонной когерентности на полупроводниковых квантовых точках

В. В. Самарцев, Камалова Дина Илевна, Tatiana G. Mitrofanova

Теоретически исследуются возможность и условия создания квантового вентиля и экситонной когерентности на полупроводниковых квантовых точках (КТ). Обсуждаются также перспективы наблюдения экситонного эха на КТ.

Известия Российской академии наук Серия физическая•Jan 1, 2018•0 citations
Концептуальная основа: от Мандельштама–Тамма к ЗЕБТС Теорема Мандельштама–Тамма (1945) Минимальное время перехода между ортогональными состояниями: t_min ≥ ℏ / (2 ΔE), где ΔE — стандартное отклонение энергии. Проблема в стандартной квантовой механике Теорема не объясняет механизм ограничения скорости. Нет онтологического основания: почему переходы не могут быть быстрее? Не учитывается роль среды и нелокальных корреляций. Взгляд ЗЕБТС Предел скорости — проявление структуры Γ: Γ задаёт темп актуализаций P→M; ΔE отражает неоднородности Γ; ограничение — следствие когерентности Γ.
В работе исследован процесс переноса резонансного излучения в плотных парах рубидия при различных отстройках пробного лазера от атомного перехода 5S1/2 5P3/2. При рабочей атомной концентрации спектральная полуширина перехода составляла 4 ГГц. Непрерывный пробный лазер имел ширину спектра 1 МГц. Пробные импульсы длительностью 1 мс и частотой повторения 1 кГц формировались акустооптическим модулятором. Из-за пленения излучения время жизни возбужденных атомов намного превышало время спонтанного распада 26 нс. В диапазоне отстроек от 16 ГГц до 220 ГГц время линейно возрастало от нс до нс. Большое время жизни возбуждения позволяет значительно увеличить эффективность оптического насыщения атомных газовых сред.