DENSE SAMPLE (Представил К. К. Ребане) _ 1. Введение Необходимость исследования ФСП ['?] в оптически плотных oб- разцах связана с частым использованием таких образцов в эксперимен- тах no ФСП для повышения контраста.В работах {3 *] было показано, что при ФСП в оптически плотном образце (начальная оптическая плотность #2-108 е-!л: 0,43) монохроматическим светом в процессе выжигания имеется начальная стадия сужения провала B спектре пропускания, на которой его полуширина (ширина при половине от мак- симального пропускания) меньше начального значения -удвоенной однородной полуширины линии поглощения.Позднее эта стадия сме- няется уширением провала, связанным с его насыщением.Рассматриваемое B [* 4] ФСП происходило при облучении плоско- параллельного образца с одной стороны перпендикулярно падающим светом.Очевидно, что в случае оптически тонкой пластинки форма спектрального провала не зависит (при одинаковой суммарной дозе) от того, одностороннему или двухстороннему облучению подвергается образец.В случае оптически плотного образца ситуация существеино иная из-за различия условий выжигания для точек, находящихся на разном расстоянии от освещаемой плоскости образца (пространственная неоднородность выжигания).Рассмотрение зависимости формы провала от геометрии облучения является предметом данного сообще- HHA. 2. Модель, обсуждение результатов В [°] описаны модель выжигания провала монохроматическим (с частотой уо) светом в плоскопараллельной пластинке толщиной Г, и те предположения и ограничения, которые характерны для этой модели.Свет в этой модели распространяется вдоль оси х системы координат и падает перпендикулярно на пластинку.Было показано
DENSE SAMPLE (Представил К. К. Ребане) _ 1. Введение Необходимость исследования ФСП ['?] в оптически плотных oб- разцах связана с частым использованием таких образцов в эксперимен- тах no ФСП для повышения контраста.В работах {3 ] было показано, что при ФСП в оптически плотном образце (начальная оптическая плотность #2-108 е-!л: 0,43) монохроматическим светом в процессе выжигания имеется начальная стадия сужения провала B спектре пропускания, на которой его полуширина (ширина при половине от мак- симального пропускания) меньше начального значения -удвоенной однородной полуширины линии поглощения.Позднее эта стадия сме- няется уширением провала, связанным с его насыщением.Рассматриваемое B [ 4] ФСП происходило при облучении плоско- параллельного образца с одной стороны перпендикулярно падающим светом.Очевидно, что в случае оптически тонкой пластинки форма спектрального провала не зависит (при одинаковой суммарной дозе) от того, одностороннему или двухстороннему облучению подвергается образец.В случае оптически плотного образца ситуация существеино иная из-за различия условий выжигания для точек, находящихся на разном расстоянии от освещаемой плоскости образца (пространственная неоднородность выжигания).Рассмотрение зависимости формы провала от геометрии облучения является предметом данного сообще- HHA. 2. Модель, обсуждение результатов В [°] описаны модель выжигания провала монохроматическим (с частотой уо) светом в плоскопараллельной пластинке толщиной Г, и те предположения и ограничения, которые характерны для этой модели.Свет в этой модели распространяется вдоль оси х системы координат и падает перпендикулярно на пластинку.Было показано
Основным свойством квантовой криптографии является возможность строгого доказательства стойкости против любых действий противника. Однако доказательство стойкости является сложным и может содержать ошибки. Неполнота доказательства стойкости создает риск уязвимости, т. е. ситуации, при которой противник обладает полным или частичным знанием о криптографическом ключе. В этой работе предлагается квантовая схема атаки на двупараметрический протокол квантовой криптографии с фазово-временным кодированием, которая демонстрирует его уязвимость. Показано, что построенная атака является относительно простой и требует лишь трех дополнительных кубитов. Обсуждаются ошибки в доказательстве стойкости, которые сделали возможной построенную атаку.
Для процесса внутрирезонаторной генерации субгармоники исследована динамика корреляции флуктуаций числа фотонов взаимодействующих мод. Показано, что эта корреляция сильно зависит от коэффициента нелинейной связи между модами. В случае малых коэффициентов связи корреляция флуктуаций числа фотонов мала. При росте коэффициента связи корреляция растет (состояние подсистем начинает перепутываться) и, начиная от некторого значения коэффициента связи, при его дальнейшем росте начинает заново уменьшаться, и постепенно стремится к нулю (перепутанность между состояниями подсистем уменьшается). Исследована также квантовая динамика числа фотонов, квантовой энтропии и функции Вигнера стационарного состояния фундаментальной моды и моды субгармоники. Показано, что динамики этих величин тоже сильно зависят от значения коэффициента связи между взаимодействующими модами. Для больших значений коэффициента связи между модами показано, что мода субгармоники в больших временах взаимодействия локализуется в двухкомпонентном состоянии с одинаковой вероятностью обнаружения моды в каждой компоненте состояния. Квантовая энтропия этого состояния меньше максимальной энтропии двухкомпонентного состояния ln2, что показывает наличие квантово-механической интерференции между компонентами состояния моды субгармоники.
В работе предлагается универсальный принцип, описывающий поведение когерентных систем в разных средах и на разных масштабах: накопление → задержка → разряд с инверсией фазы. Принцип формулируется как обобщение известных явлений из акустики, физики плазмы, биологии и квантовой механики. Показано, что одна и та же динамика наблюдается: в акустических резонаторах (бутылка, орган); в плазмонных системах (золото с плазменной частотой ~9 эВ, фононные моды до 100 ГГц); в биологических системах (человек как резонатор Шумановской частоты 7.83 Гц, золото в организме — 10 мг); во вложенных структурах (матрёшка как модель слоёв); в квантовых системах (запутанность как корреляция состояний). Предлагается формальная модель, в которой каждая система описывается тремя параметрами: время накопления (T_acc), время задержки (T_delay), время разряда (T_dis). Показано, что при когерентности системы разряд происходит с инверсией фазы — выходной импульс противоположен входному по знаку или фазе. Численные параметры систем различаются на 18 порядков (от фемтосекунд до десятых секунды). Предложены биологические приложения (импланты) с себестоимостью 13 000 – 33 000 руб. Принцип не претендует на статус новой теории. Он предлагает обобщающую рамку, в которой разрозненные явления описываются единым языком.
А.И. Иванов, В.В. Березюк ПРОЯВЛЕНИЕ НЕАБЕЛЕВОЙ ГЕОМЕТРИЧЕСКОЙ ФАЗЫ В СИСТЕМАХ С КВАДРУПОЛЬНЫМ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕМ Рассмотрен эксперимент Р. Тико по вращательному расщепле- нию линий в спектрах ЯКР. Показана связь этого расщепления с не- абелевой геометрической фазой. Вычисленная на основе КЭС вели- чина расщепления согласуется с ее экспериментальным значением.
Введение Несмотря на два десятилетия, прошедшие с момента публикации работы М. Берри [1], в которой было показано, что при достаточно мед-ленной эволюции квантовой системы полная фаза ее волновой функ-ции наряду с хорошо известным динамическим вкладом содержит сла-гаемое, имеющее геометрическую природу, интерес к этой теме как у теоретиков, так и у экспериментаторов не угас. Существенным про-движением на этом пути стало введение Ф. Вильчеком и А. Зи [2] не-абелевой геометрической фазы. Одним из наиболее важных результа-тов, способствовавших лучшему пониманию абелевой и неабелевой геометрических фаз, является предложение рассматривать фазу Берри как голономию связности линейного расслоения, относящуюся к невы-рожденным собственным состояниям гамильтониана [3]. Хотя уже выполнены сотни работ по геометрическим фазам, число детально рассмотренных примеров не так велико. Одним из примеров проявления геометрической фазы является эксперимент, описанный в работе Р. Тико «Адиабатическое враща-тельное расщепление и фаза Берри в ядерном квадрупольном резонан-се». В этой работе для демонстрации вращательного расщепления в спектрах ЯКР рассмотрен эксперимент с вращением образца. Расщеп-ление интерпретируется как проявление геометрической фазы, обу-словленной адиабатически меняющимся гамильтонианом. Данная ста-тья посвящена детальному рассмотрению эксперимента Р. Тико и при-менению подхода Ф. Вильчека и А. Зи к расчету геометрической фазы.
С помощью интегрального волнового уравнения с ядром оператора эволюции в виде интеграла по траекториям рассматривалось изменение волновой функции замкнутой системы, состоящей из двух подсистем. Предполагалось, что одной из подсистем системы является квантовая частица. На основе интегрального волнового уравнения для замкнутой системы описана динамика матрицы плотности этой частицы и выведено соответствующее уравнение. Это нелинейное уравнение зависит от предыстории эволюции всей замкнутой системы. Показано, что в процессе эволюции открытой квантовой системы в общем случае не сохраняется след матрицы плотности и необходима процедура нормировки следа, которая в данном случае является математическим образом реально существующего нелокального физического процесса. В качестве иллюстрации этого предположения представлено описание нелокальных явлений коллапса волновой функции при измерении и ЭПР-корреляции.
Электрический заряд имеет два физического смысла. Согласно первому физическому смыслу она является фундаментальной константой, а согласно второму физическому смыслу она же является собственной величиной заряженных микрочастиц. Подобным образом, оказывается и постоянная Планка (ПП) имеет два физического смысла. Согласно первому физическому смыслу ПП является фундаментальной константой, а согласно второму физическому смыслу ПП оказалась собственной корпускулярно-волновой (КВ) величиной микрочастиц. При этом, если согласно первому физическому смыслу ПП будет воспринята в качестве фундаментальной константы, тогда оказывается станет известен только волновая квантовая механика (ВКМ) Шрёдингера. А если согласно второму физическому смыслу ПП будет воспринята в качестве собственной КВ величины микрочастицы, тогда оказывается станет очевидным, что ВКМ Шрёдингера на самом деле является неполным вариантом корпускулярно-волновой механики (КВМ) нерелятивистского электрона (НЭ). В силу того, что исторически второй физический смысл ПП не было обнаружено, а потому, ВКМ Шрёдингера стала непонятной механикой из за отсутствия её полного варианта КВМ НЭ.