Challenges
Datasets
Workspaces
Papers
Discussions
Leaderboard
Log inSign up
Challenges
Datasets
Workspaces
Papers
Discussions
Leaderboard
Blog
Job Board
Q3AS

© 2026 Aqora Quantum S.A.S.

TermsPrivacyLegal Notice

Uspekhi Fizicheskih Nauk

Methods of quantum logic in ion frequency standards, quantum computers, and modern spectroscopy

Kseniya Yu. Khabarova, Ilia V. Zalivako, N. Kolachevsky

Published Oct 1, 2022• 15 citations
Publisher

Abstract

Методы квантовой логики РІ ионных стандартах частоты, квантовых вычислителях Рё современной спектроскопии, Хабарова Рљ.Р®., Заливако Р

DOI
10.3367/ufnr.2022.10.039270

Related papers

Quantum Logic and Related Systems

Akira Ocirc IDE

Annals of the Japan Association for Philosophy of Science•Jan 1, 1983•1 citation

Once again about analytical methods of calculating correlation functions in quantum statistical physics

Михаил Федорович Сарры

Еще раз об аналитических методах вычисления корреляционных функций в квантовой статистической физике, Сарры М.Ф.

Uspekhi Fizicheskih Nauk•Jan 1, 1994•0 citations

Part 2: Quantum Logic

Jan Philipp Dapprich, Annika Schuster

Peter Lang eBooks•Jul 11, 2016•0 citations

Robust electronic-nuclear NV-13C spin systems in the diamond for quantum technologies

А. П. Низовцев, А.Л. Пушкарчук, С. А. Кутень +4 more

Методами компьютерной химии рассчитаны матрицы AKL, описывающие сверхтонкое взаимодействие (СТВ) электронного спина центра окраски «азот-вакансия» (NV-центра) в алмазе с ядерным спином атома 13С, который расположен в одном из возможных узлов решетки в пассивированном водородом углеродном кластере С510[NV]Н252. Выполнен систематический анализ скоростей W0 переворотов ядерных спинов 13С, индуцируемых их анизотроп­ным СТВ с электронным спином NV-центра. Показано, что в кластере имеются специфические позиции ядерного спина 13С, в которых он практически не испытывает таких переворотов вследствие малости недиагональных элемен­тов в соответствующих матрицах AKL. Определено пространственное расположение найденных позиций стабильно­сти в кластере относительно NV-центра и рассчитаны величины характерных расщеплений в спектрах оптически детектируемого магнитного резонанса (ОДМР) для стабильных систем NV-13C, по которым их можно идентифици­ровать в процессе их экспериментального поиска для использования в разрабатываемых квантовых технологиях. Показано, что полностью стабильными (W0 = 0) являются позиции ядерного спина, расположенные на оси симме­трии NV-центра. Найдены характеристики восьми таких «осевых» систем NV-13C. Впервые обнаружено наличие в кластере дополнительных «неосевых» квазистабильных систем NV-13C, имеющих малые скорости переворотов (W0.→0) спина 13С вследствие высокой локальной симметрии распределения спиновой плотности, обусловливающей малость недиагональных элементов матриц СТВ для таких систем. Пространственно «не осевые» стабильные систе­мы NV-13C расположены в плоскости, проходящей через вакансию NV-центра перпендикулярно его оси. Выпол­ненный анализ имеющихся литературных данных показал, что, по-видимому, некоторые из предсказанных стабиль­ных систем NV-13C уже наблюдались экспериментально.

•Jan 1, 2017•0 citations

Quantum Algorithms and Applications in Quantum Computing

Evan Lucas, Maya Jensen

²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

•Jun 13, 2019•0 citations

Frequency shift in stimulated four-photon processes in few-mode glass fiber waveguides

В.П. Калоша, А.П. Хапалюк

�сследован частотный сдвиг при вынужденных четырехфотонных процессах на различных комбинациях LP-мод волоконных световодов на основе кварцевого стекла в зависимости от параметров, профиля показателя преломления световодов и длины волны накачки. При распространении фотонов накачки в разных модах зависимость частотного сдвига от радиуса сердцевины световодов является немонотонной, а при распространении в одной моде частотный сдвиг уменьшается при увеличении радиуса во всей области его изменения, в которой возможен фазовый синхронизм. «Провал» в распределении профиля показателя преломления вызывает значительное уменьшение частотного сдвига. Частотный сдвиг увеличивается при увеличении длины волны накачки и разности показателей преломления сердцевины и оболочки.

•Jan 1, 1984•0 citations
Методы квантовой логики РІ ионных стандартах частоты, квантовых вычислителях Рё современной спектроскопии, Хабарова Рљ.Р®., Заливако Р
Методами компьютерной химии рассчитаны матрицы AKL, описывающие сверхтонкое взаимодействие (СТВ) электронного спина центра окраски «азот-вакансия» (NV-центра) в алмазе с ядерным спином атома 13С, который расположен в одном из возможных узлов решетки в пассивированном водородом углеродном кластере С510[NV]Н252. Выполнен систематический анализ скоростей W0 переворотов ядерных спинов 13С, индуцируемых их анизотроп­ным СТВ с электронным спином NV-центра. Показано, что в кластере имеются специфические позиции ядерного спина 13С, в которых он практически не испытывает таких переворотов вследствие малости недиагональных элемен­тов в соответствующих матрицах AKL. Определено пространственное расположение найденных позиций стабильно­сти в кластере относительно NV-центра и рассчитаны величины характерных расщеплений в спектрах оптически детектируемого магнитного резонанса (ОДМР) для стабильных систем NV-13C, по которым их можно идентифици­ровать в процессе их экспериментального поиска для использования в разрабатываемых квантовых технологиях. Показано, что полностью стабильными (W0 = 0) являются позиции ядерного спина, расположенные на оси симме­трии NV-центра. Найдены характеристики восьми таких «осевых» систем NV-13C. Впервые обнаружено наличие в кластере дополнительных «неосевых» квазистабильных систем NV-13C, имеющих малые скорости переворотов (W0.→0) спина 13С вследствие высокой локальной симметрии распределения спиновой плотности, обусловливающей малость недиагональных элементов матриц СТВ для таких систем. Пространственно «не осевые» стабильные систе­мы NV-13C расположены в плоскости, проходящей через вакансию NV-центра перпендикулярно его оси. Выпол­ненный анализ имеющихся литературных данных показал, что, по-видимому, некоторые из предсказанных стабиль­ных систем NV-13C уже наблюдались экспериментально.
²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
�сследован частотный сдвиг при вынужденных четырехфотонных процессах на различных комбинациях LP-мод волоконных световодов на основе кварцевого стекла в зависимости от параметров, профиля показателя преломления световодов и длины волны накачки. При распространении фотонов накачки в разных модах зависимость частотного сдвига от радиуса сердцевины световодов является немонотонной, а при распространении в одной моде частотный сдвиг уменьшается при увеличении радиуса во всей области его изменения, в которой возможен фазовый синхронизм. «Провал» в распределении профиля показателя преломления вызывает значительное уменьшение частотного сдвига. Частотный сдвиг увеличивается при увеличении длины волны накачки и разности показателей преломления сердцевины и оболочки.