On the interpretation of the wave mechanics

Abstract

K interpretaci vlnové mechaniky.V. Trkal.r l.Před nedávném použil L. de Broglie 1 ) poprvé dávno známé' analogie mezi klasickou mechanikou a geometrickou optikou k popisu kvantových zjevů.Tato analogie dá se nejvýstižněji vyjádřiti asi takto: 2 ) Podle zákonů klasické mechaniky pohybuje se hmotný bod ra v silovém poli, charakterisovaném potenciální energií V právě, tak jako jednoduše periodický paprsek v nehomo genním dispergujícím isotropním tělese, jehož index lomu jest kde h jest konstanta, jejíž rozměr jest dimense součinu energie a času.Právě jako pohyb hmotného bodu je určen počátečním smě rem a energií E, jest šíření paprsku jemu odpovídajícího určeno tímtéž počátečním směrem a cyklickou frekvencí co = , • Opticky nehomogenní těleso je charakterisováno tím, že index lomu N se mění od místa k místu určitým způsobem.Dispergující nehomogenní těleso se vyznačuje tím.že index lomu N závisí též na frekvenci co.V isotropickém nehomogenním dispergujícím tělese jest index lomu N v určitém bodě a pro určitou frekvenci ve všech směrech stejný.Zákony šíření světelných vln v takovémto tělese jsou obecně velmi složité; podstatně se zjedno dušují, omezíme-li se na geometrickou čili paprskovou optiku jako zvláštní případ vlnové optiky, charakterisovaný tím.že každá dosti malá část vlnoplochy může býti považována za ro vinnou vlnu, která se samostatně šíří ve směru své normály fázovou rychlostí u = "> kde c značí rychlost světla ve vakuu a N index lomu tělesa na příslušné vybrané části původní vliioplochy.Dosazením horní hodnoty za N do posledního vzorce obdržíme *) L, de Broglie, Ann. de phys.(10) 3, 22, 1925. 2 ) Viz na.pf.M. Planck, Einführung in die theoretische Optik.Leipzig (S.Hirzel) 1927, p. 178.*) J*.H. Jeans, The Dynamical Theory of Gases, '3** ed., Cambridge (University Press) 1921, p. 257.*) Směrern pole y rozumíme v dalším směr-záporné intensity elektric kého pole vzbuzeného jádrem.