This is 19th article of 24 dedicated to atomic model based on Victoria equation (Articles index is at end). LAN allows creation of Serelles Secondary Line from Torrebotana Central Line [1,2]. Different relations have LAN role as common link: Riquelme de Gozy (RG) [2] [3] and [9], Flui Piep de Garberi (FPG) [4] and Silva de Peral y Alameda (SPA) [5,8]. This article works preferably wit RG relation. First part is dedicated to linearity between LANn→∞ and LAN(P050) in RG representation, as well as asymptotic tendency to its corresponding limits as ns is increased. Second part serves as introduction to Pepliz LAN empire as region of first quadrant in LAN(P65) vs. LAN(P50) representation that is subdivided into zones. Electron jumps are located in one or other zones depending on jump type. External and internal limits of Pepliz LAN empire are postulated.
This is 19th article of 24 dedicated to atomic model based on Victoria equation (Articles index is at end). LAN allows creation of Serelles Secondary Line from Torrebotana Central Line [1,2]. Different relations have LAN role as common link: Riquelme de Gozy (RG) [2] [3] and [9], Flui Piep de Garberi (FPG) [4] and Silva de Peral y Alameda (SPA) [5,8]. This article works preferably wit RG relation. First part is dedicated to linearity between LANn→∞ and LAN(P050) in RG representation, as well as asymptotic tendency to its corresponding limits as ns is increased. Second part serves as introduction to Pepliz LAN empire as region of first quadrant in LAN(P65) vs. LAN(P50) representation that is subdivided into zones. Electron jumps are located in one or other zones depending on jump type. External and internal limits of Pepliz LAN empire are postulated.
This is 6th article of 24 dedicated to atomic model based on Victoria equation (Articles index is at end). Fourth Feliz Solution is exposed to justify electron lobes magnitudes (z, MON or CPOTI) that can be in n principal quantum number by means of NIN (negative in negative) concept extension. First electron that exists in a new n principal quantum number has origin role with respect to other electrons that are later incorporated (P34) in this NIN concept extension. This origin electron is defined by electronic system that gives rise to other electronic systems of this same n number (P35 and P36). Origin electron MON values are included in P37 and P38 with first relations between them and equation that allows to obtain MON for No Origin electrons is defined in P39. Probability coefficient that relates two electrons is released (P42) and, together with MON (P39), z (P41) and CPOTI (P43) couplings, serve to Probability curves coupling.
This is 8th article of 24 dedicated to atomic model based on Victoria equation (Articles index is at end). A and B Electronic Extremes Probability (Pi) curves with Geometric NIN Coupling (GNC) and Probabilistic NIN Coupling (PNC) are studied in n=2 quantum number. CPEP , CPOTI and z data [7] are used. Hi vs. ci is represented in GNC and Pi vs. ri in PNC. Maximum Pi is calculated with ri variation of 0,1 pm and compared with references. Finally, by way of example, Nitrogen outermost electron is represented both when reaches CPOTI angular limit (CPOTI-AL) and for lobe always growing (LAG) [5].
This is last article of 24 dedicated to atomic model based on Victoria equation (Articles index is at end).CPOTI-AL-d→∞ evolution with Z is carried out in this article where CPOTIAL-d→∞ is CPOTI anular limit when d→∞ and Z is atomic number. ain axis is CPOTI-ALd→∞ for 1s electron and relativistic relation existence that can justify its behaviour. Two final acts present so-called matter surprise and relation of remaining OES with initial OES for all: 1s OES. OES (origin electronic system) are all ns electrons and origin of all is 1s [1,12]
Étude théorique des spectres atomiques de lanthanides neutres et trivalents : Application aux gaz ultra-froids et aux solides dopés Le refroidissement laser et le piégeage des lanthanides ont ouvert la possibilité de réaliser de nouvelles expériences avec des gaz dipolaires ultra-froids, qui peuvent être utilisés, par exemple, pour la simulation quantique de la physique du solide. Pour identifier de nouveaux candidats au refroidissement laser, il est crucial de disposer d’une connaissance spectroscopique précise de l’atome considéré. La première grande orientation de ma thèse est la modélisation du spectre des lanthanides neutres, d'une part de l'erbium (Er), un élément de la partie droite de la rangée des lanthanides, particulièrement attractif en raison d'une transition très fine, reliant l'état fondamental et un état excité métastable, et d'autre part du néodyme (Nd), un élément de la partie gauche de la rangée, qui n'a pas encore été explorée pour le refroidissement laser. En utilisant la méthode semi-empirique implémentée dans les codes de Cowan, nous avons amélioré la description des niveaux de configurations impaires de Er.Nous avons aussi calculé des quantités telles que le facteur de Landé, la durée de vie et la polarisabilité de l'état excité cité plus haut, pour les comparer aux résultats expérimentaux obtenus par un groupe d'Innsbruck en Autriche.Ensuite, pour Nd, nous avons pu interpréter plus de 200 niveaux expérimentaux de la base de données du NIST appartenant aux deux parités, puis nous avons proposé de nouvelles transitions de refroidissement laser. La suite logique de ces travaux est le calcul des coefficients d'Einstein, nécessaires pour caractériser l'efficacité du refroidissement laser et du piégeage des atomes.La plupart des lanthanides existent généralement sous forme de cations trivalents. En raison de la présence d’électrons non appariés, les lanthanides présentent d'intéressantes propriétés électromagnétiques et lumineuses. Sous leur forme trivalente, ils sont largement utilisés à des fins industrielles, dans les lasers et comme (co-)dopants dans les amplificateurs optiques à fibres, par exemple dopée à l'erbium.La deuxième grande orientation de ma thèse est consacrée aux lanthanides trivalents, utilisés comme dopants dans un matériau hôte. Toutes les transitions intéressantes pour ces applications sont induites par le champ cristallin. La théorie de Judd-Ofelt est utilisée depuis des décennies pour décrire ces transitions, mais il existe certaines restrictions liées à la manière dont elle est formulée, en particulier pour l'europium (Eu3+). Dans cette thèse, nous avons effectué des calculs spectroscopiques, en utilisant la même méthodologie que pour les lanthanides neutres, pour trois éléments : Eu3+, Nd3+ et Er3+.Nous avons proposé une extension de la théorie de Judd-Ofelt dans laquelle nous incluons une description précise du spectre de l'ion dopant, et nous tenons compte de la variation de l'indice de réfraction du matériau hôte avec la longueur d'onde. Les résultats de notre modèle sont satisfaisants, car il nous donne un aperçu physique de toutes les transitions observées, y compris celles qui sont interdites par la version standard de la théorie. Par ailleurs, notre modèle reproduit quantitativement les forces d'oscillateurs d'absorption expérimentales. Le code utilisé pour effectuer les calculs est disponible sur GitLab.Comme perspective, nous prévoyons de traiter les transitions en lumière polarisée ou entre des sous-niveaux individuels des ions. Cela sera possible dans notre modèle, car les seuls paramètres ajustés sont ceux du champ cristallin. Cela ouvre la possibilité de modéliser les propriétés spectroscopiques de matériaux hôtes à l'échelle nanométrique.
Neste trabalho estudamos algumas interações entre átomos de Rydberg em uma armadilha ótica de dipolo do tipo QUEST. Com esta armadilha obtemos uma amostra de 1,2 × 106 átomos de 85Rb no estado fundamental, à uma densidade de ∼ 1012 átomos/cm3 e temperatura média de 60 µK. Os átomos de Rydberg foram preparados utilizando uma transição de dois fótons a partir do estado fundamental 5S1/2, passando pelo estado intermediário 5P3/2 e em seguida para o estado de Rydberg desejado. Estudamos a interação entre pares de átomos, em diferentes níveis energéticos, através de duas técnicas diferentes. Na primeira, monitoramos os efeitos de transferência de população em estados nD oriundas de uma ressonância Förster. Estudamos a ressonância nD5/2 + nD5/2 → (n+2)P3/2 + (n2)F7/2 onde 37 ≤ n ≤ 47, em função da densidade da amostra atômica; e para o estado 37D5/2 manipulamos a mesma ressonância com a aplicação de um campo elétrico externo. Os resultados mostraram que este é um processo binário, evidenciado pela dependência quadrática da população no estado produto com relação ao estado excitado. Num outro experimento, estudamos a interação entre estados nS através do monitoramento, e controle, do efeito de bloqueio de excitação. Aqui mostramos que é possível controlar as interações interatômicas em uma amostra quasi-unidimensional de átomos de Rydberg variando a orientação de um campo elétrico externo. Mostramos que ao polarizar uma amostra de átomos no estado 50S1/2 com um campo, esta passa a interagir de modo semelhante ao de dipolos elétricos clássicos, onde a interação pode ser controlada com a variação da orientação dos dipolos atômicos. Tal interação pode, inclusive, ser cancelada quando os dipolos elétricos são alinhados em um ângulo de 54,7° com relação ao eixo internuclear.
CUÁNTICA• La visión clásica que tenemos hoy en día de la estructura del áto mo como un diminuto sistema pla netario en el que los electrones orbitan alrededor del núcleo masivo, debemos agradecérsela a Ernest Rutherford y a su modelo de átomo propuesto en 1911.Dos años más tarde.Niels Bolir postuló que el mo mento angular de los electrones de bía estar cuantizado y que éstos sólo podían moverse en ciertas órbitas circulares cuyo radio varía de for ma discreta.Con la llegada de la mecánica cuántica en los años 20, este modelo clásico de electrón fue reemplazado por el concepto mate mático de función de onda: de esta forma, las órbitas electrónicas pasa ron de ser trayectorias lineales a bo rrosas nubes de densidad de proba bilidad.denominadas orbitales.Desde el nacimiento de la mecánica cuántica hasta nuestros días, los modelos atómicos de Rutherford y Bohr han quedado relegados a me ros ejemplos académicos o prime ras aproximaciones, aún a pesar de que las propiedades atómicas y mo leculares más importantes -como el espectro de emisión de los gases, por ejemplo-puedan ser explica das a partir del modelo de Bohr.Desde entonces, la pregunta sobre dónde acaba el mundo clásico y co mienza el mundo cuántico ha acom pañado la investigación y el desa rrollo de la física cuántica.En un trabajo publicado recientemente en la revista Science 307, 1757 (2005) se demuestra que es posible conse guir átomos de Rutherford en el la boratorio, es decir, átomos que se comportan de forma clásica.Para conseguir un átomo de Rutherford es necesario confinar su nube elec trónica en un volumen reducido, ob teniendo de esta manera un electrón "localizado".En mecánica cuánti