Challenges
Datasets
Workspaces
Papers
Discussions
Leaderboard
Log inSign up
Challenges
Datasets
Workspaces
Papers
Discussions
Leaderboard
Blog
Job Board
Q3AS

© 2026 Aqora Quantum S.A.S.

TermsPrivacyLegal Notice

Acta Physica Sinica

强光谱灯抽运^8^7Rb激射器

邓金泉, 安绍锋, 刘金庭, 谭永芳

Published Jan 1, 1993• 0 citations
OpenAlex

Abstract

提出在光谱灯中采用蘑菇形和圆饼形灯泡代替传统的球形灯，运用高功率射频源成功地点燃了这两种灯，并进行了光抽运＾８＾７Ｒｂ激射器实验，它们的发射光强分别为球形灯的２．３和２倍，对应激射器最输出功率的最佳共振泡温度分别升高５和４℃，激射器最高输出功率由－６７．５ｄＢｍ分别提高到－６０和－６２ｄＢｍ。实测＾８＾７Ｒｂ激射器的短期频率稳定度的改善与输出功率的提高相符合。

Related papers

波包组态交互(WCI):取代 top-k 幂迭代的几何化求解器

guobin ouyang

10.87 §6 提出的离散动态演化方案(top-k 空间收缩 + 幂迭代 + 稀疏 H·v)将 H₂O cc-pVDZ 从"353 天不可行"降到"数小时可行",但存在三个根本缺陷:① **幂迭代无 shift 时收敛到绝对值最大本征值(不一定是基态)**——合成系统实测收敛到 -18.67 Ha 而非基态 -13.70 Ha;② **top-k 截断是无结构的幅值选择**,丢弃的可能是几何上关键的低幅值连接态;③ **k 的选择缺乏几何指导**(10.87 实测 k/dim ~ 0.13-1.5%,但这是经验标度而非定理)。 本文基于 10.87 §6.03 证实的**波包模型**(基态 = Grassmann 流形上少数局部波包的叠加,单参考 1 个、多参考 3-5 个),推导并实现**波包组态交互(Wavepacket Configuration Interaction, WCI)**: 1. **波包 = 中心行列式 + Bruhat 2-邻域**(通过 H·中心生成所有 1-2 激发目标,含两体对角)。每个波包的支撑集是 Bruhat 图上的连通球,半径由哈密顿量的体数(1-2 体)决定——**物理预算,不可压缩但有结构**。 2. **变分空间 = 所有波包支撑集的并集**(累积增长,Bruhat 连通)。每轮在变分空间内构造稠密 H 矩阵 → Rayleigh-Ritz 对角化 → 残差 r = H|ψ⟩ - E|ψ⟩ → **新波包中心 = 变分空间外残差最大的行列式**。 3. **变分原理保证单调收敛**:E_{k+1} ≤ E_k(Rayleigh-Ritz 下界),且每轮严格添加新方向 → 收敛到变分空间内的精确基态。**无 top-k 幂迭代的"收敛到错误态"风险**。 4. **四分子系统实测验证波包数 1-6 个**(化学精度):H₂/STO-3G(dim=4)1 个、LiH/STO-3G(dim=225)4 个、H₂O/STO-3G(dim=441)6 个、LiH/6-31G(dim=3025)化学精度 10 个(精确收敛 28 个、重跑 29 个,后 18 个仅修正最后 4.0e-7 Ha)。**波包数随 dim 亚线性增长(∝ log dim);top-k 的 k 依 10.87 §6.02 实测同为亚线性(k/dim 随规模下降:1.5%→0.13%),非线性——但波包数(≤10)远小于 top-k 的 k(10³ 量级)**。 5. **三层性能优化**:① np.searchsorted 代替字典查找(H 填充 +17%);② 增量 H 矩阵构造(每轮只对新增态做 apply,旧块复用——第 28 轮 H 构造 1.9s→0.025s,77 倍);③ float64 代替 complex128(实基组积分实数,eigh 对实对称矩阵快 17 倍)。**LiH/6-31G 总时间 175s→44s(4 倍),H 矩阵构造 9.8s→0.4s(24.5 倍)**。 **诚实边界**:① WCI 是变分截断 CI(非完整 FCI),波包数由残差驱动自适应选择;② 波包数 1-6 个的结论在 STO-3G 小基组下精确成立,6-31G 更大基组下化学精度需 10 个波包(更多相关通道),NO 基变换(10.87 §6.05 验证 eff-dim 降 289 倍)预计可进一步压缩;③ 当前实现瓶颈已从 H 矩阵构造转移到残差计算(全空间 apply_H,占 ~75% 时间),增量残差是下一步优化方向。

•Sep 9, 2026•0 citations

用微波调制的半导体激光观测^8^7Rb超精细能级的相干共振

杨世琪

用微波调制的半导体激光泵浦＾８＾７Ｒｂ汽泡室原子，直接观察到其基态超精细能级间△ｍＦ＝０，±１和±２的能级相干共振信号，其中０－０（Ｆ＝２，ｍＦ＝０＾←→Ｆ＝１，ｍＦ＝０）能级相干共振信号可用作原子钟原子钟的参考标准。

Acta Optica Sinica•Jan 1, 1994•0 citations

用调制的半导体激光直接检测^87Rb原子的0—0跃迁能级

杨世琪

在光抽运原子频标中,为了探测原子基态超精细0-0跃迁,传统上,在光抽运的同时,还需用微波腔提供射频场作共振激励。 近年来,直接利用周期性的激光脉冲所产生的相干共振来探测原子能级,而不必另外使用微波激励,已被证明是一种高分辩率的探测原子超精细能级的方法。人们正在探索这种纯光学的方法应用于研制原子频标的可能性。

计量学报•Jan 1, 1993•0 citations

Rb（7^2D）态与基态K原子的碰撞能量转移

沈异凡, 李万兴

Ｋ－Ｒｂ混合蒸汽中，使用Ｒｂ光谱灯和染料激光器，将基态Ｒｂ原子二步激发到７＾２Ｄ态用荧光法测量了过程Ｒｂ（７＾２Ｄ）＋Ｋ（４Ｓ）→Ｒｂ（５Ｓ）＋Ｋ（７Ｓ，５Ｄ），的碰撞转移截面，Ｋ７Ｓ，５Ｄ对Ｒｂ７＾２Ｄ的荧光比中，含Ｋ７Ｓ＾←→５Ｄ碰撞转移的影响，第二个实验可以消除这个影响，利用Ｋ光谱灯和染料激光器产生Ｋ７Ｓ或５Ｄ态，探测Ｋ７Ｓ（５Ｄ）对５Ｄ（７Ｓ）的荧光比，Ｒｂ７Ｄ→Ｋ７Ｓ，５Ｄ碰撞转移截面（

光谱学与光谱分析•Jan 1, 1997•0 citations

原子喷泉中基于电光调制的激光移频与稳频

赵伟靖 Zhao Weijing, 李 耀 LI Yao, 董日昌 +1 more

激光稳频是影响原子喷泉系统性能的关键技术。提出了一种应用于原子喷泉系统的激光稳频优化方案。该方案将激光冷却过程中采用的移频方法应用到稳频系统中，通过光纤电光调制的方法产生边带，并将频率锁定在边带的饱和吸收峰上。同时应用大光斑饱和吸收模块，改善饱和吸收信号和误差信号的信噪比。利用85Rb原子喷泉系统主光路的探测光，通过1.035 GHz的移频，实现从85Rb饱和吸收峰到87Rb饱和吸收峰的转移锁定，并在85Rb喷泉系统中观测到冷原子云信号。锁定后的信号可实现较长时间的稳定工作。该方案通过控制电光调制频率，还有望实现激光冷却实验范围内的任意频率锁定，具有重要的应用价值。

Acta Optica Sinica•Jan 1, 2023•3 citations

一种用于激光稳频的单峰 87 Rb同位素原子滤光器及其滤光方法

郭弘, 罗斌, 张建玮 +2 more

•Jan 1, 2014•0 citations
提出在光谱灯中采用蘑菇形和圆饼形灯泡代替传统的球形灯，运用高功率射频源成功地点燃了这两种灯，并进行了光抽运＾８＾７Ｒｂ激射器实验，它们的发射光强分别为球形灯的２．３和２倍，对应激射器最输出功率的最佳共振泡温度分别升高５和４℃，激射器最高输出功率由－６７．５ｄＢｍ分别提高到－６０和－６２ｄＢｍ。实测＾８＾７Ｒｂ激射器的短期频率稳定度的改善与输出功率的提高相符合。
10.87 §6 提出的离散动态演化方案(top-k 空间收缩 + 幂迭代 + 稀疏 H·v)将 H₂O cc-pVDZ 从"353 天不可行"降到"数小时可行",但存在三个根本缺陷:① **幂迭代无 shift 时收敛到绝对值最大本征值(不一定是基态)**——合成系统实测收敛到 -18.67 Ha 而非基态 -13.70 Ha;② **top-k 截断是无结构的幅值选择**,丢弃的可能是几何上关键的低幅值连接态;③ **k 的选择缺乏几何指导**(10.87 实测 k/dim ~ 0.13-1.5%,但这是经验标度而非定理)。 本文基于 10.87 §6.03 证实的**波包模型**(基态 = Grassmann 流形上少数局部波包的叠加,单参考 1 个、多参考 3-5 个),推导并实现**波包组态交互(Wavepacket Configuration Interaction, WCI)**: 1. **波包 = 中心行列式 + Bruhat 2-邻域**(通过 H·中心生成所有 1-2 激发目标,含两体对角)。每个波包的支撑集是 Bruhat 图上的连通球,半径由哈密顿量的体数(1-2 体)决定——**物理预算,不可压缩但有结构**。 2. **变分空间 = 所有波包支撑集的并集**(累积增长,Bruhat 连通)。每轮在变分空间内构造稠密 H 矩阵 → Rayleigh-Ritz 对角化 → 残差 r = H|ψ⟩ - E|ψ⟩ → **新波包中心 = 变分空间外残差最大的行列式**。 3. **变分原理保证单调收敛**:E_{k+1} ≤ E_k(Rayleigh-Ritz 下界),且每轮严格添加新方向 → 收敛到变分空间内的精确基态。**无 top-k 幂迭代的"收敛到错误态"风险**。 4. **四分子系统实测验证波包数 1-6 个**(化学精度):H₂/STO-3G(dim=4)1 个、LiH/STO-3G(dim=225)4 个、H₂O/STO-3G(dim=441)6 个、LiH/6-31G(dim=3025)化学精度 10 个(精确收敛 28 个、重跑 29 个,后 18 个仅修正最后 4.0e-7 Ha)。**波包数随 dim 亚线性增长(∝ log dim);top-k 的 k 依 10.87 §6.02 实测同为亚线性(k/dim 随规模下降:1.5%→0.13%),非线性——但波包数(≤10)远小于 top-k 的 k(10³ 量级)**。 5. **三层性能优化**:① np.searchsorted 代替字典查找(H 填充 +17%);② 增量 H 矩阵构造(每轮只对新增态做 apply,旧块复用——第 28 轮 H 构造 1.9s→0.025s,77 倍);③ float64 代替 complex128(实基组积分实数,eigh 对实对称矩阵快 17 倍)。**LiH/6-31G 总时间 175s→44s(4 倍),H 矩阵构造 9.8s→0.4s(24.5 倍)**。 **诚实边界**:① WCI 是变分截断 CI(非完整 FCI),波包数由残差驱动自适应选择;② 波包数 1-6 个的结论在 STO-3G 小基组下精确成立,6-31G 更大基组下化学精度需 10 个波包(更多相关通道),NO 基变换(10.87 §6.05 验证 eff-dim 降 289 倍)预计可进一步压缩;③ 当前实现瓶颈已从 H 矩阵构造转移到残差计算(全空间 apply_H,占 ~75% 时间),增量残差是下一步优化方向。
Ｋ－Ｒｂ混合蒸汽中，使用Ｒｂ光谱灯和染料激光器，将基态Ｒｂ原子二步激发到７＾２Ｄ态用荧光法测量了过程Ｒｂ（７＾２Ｄ）＋Ｋ（４Ｓ）→Ｒｂ（５Ｓ）＋Ｋ（７Ｓ，５Ｄ），的碰撞转移截面，Ｋ７Ｓ，５Ｄ对Ｒｂ７＾２Ｄ的荧光比中，含Ｋ７Ｓ＾←→５Ｄ碰撞转移的影响，第二个实验可以消除这个影响，利用Ｋ光谱灯和染料激光器产生Ｋ７Ｓ或５Ｄ态，探测Ｋ７Ｓ（５Ｄ）对５Ｄ（７Ｓ）的荧光比，Ｒｂ７Ｄ→Ｋ７Ｓ，５Ｄ碰撞转移截面（
激光稳频是影响原子喷泉系统性能的关键技术。提出了一种应用于原子喷泉系统的激光稳频优化方案。该方案将激光冷却过程中采用的移频方法应用到稳频系统中，通过光纤电光调制的方法产生边带，并将频率锁定在边带的饱和吸收峰上。同时应用大光斑饱和吸收模块，改善饱和吸收信号和误差信号的信噪比。利用85Rb原子喷泉系统主光路的探测光，通过1.035 GHz的移频，实现从85Rb饱和吸收峰到87Rb饱和吸收峰的转移锁定，并在85Rb喷泉系统中观测到冷原子云信号。锁定后的信号可实现较长时间的稳定工作。该方案通过控制电光调制频率，还有望实现激光冷却实验范围内的任意频率锁定，具有重要的应用价值。