Challenges
Datasets
Workspaces
Papers
Discussions
Leaderboard
Log inSign up
Challenges
Datasets
Workspaces
Papers
Discussions
Leaderboard
Blog
Job Board
Q3AS

© 2026 Aqora Quantum S.A.S.

TermsPrivacyLegal Notice

Journal de physique

Relaxation des atomes de mercure métastables 6 3P0

Bernard Cheron

Published Jan 1, 1980• 6 citations
Publisher

Abstract

Les atomes métastables Hg(6 3P0) sont créés dans un mélange mercure-azote, éclairé par une impulsion lumineuse à la longueur d'onde de résonance 253,7 nm et suivant le processus : Hg(6 3P1) + N2(X 1Σ g+, v = 0) → Hg(6 3P0) + N2(X 1Σ+g, v = 1). Dans la post-excitation la loi de décroissance de la concentration des atomes métastables dépend de la valeur du flux lumineux à l'excitation. Les phénomènes observés sont partiellement expliqués par (i) la présence de molécules d'azote dans le niveau vibrationnel v = 1 en concentration supérieure à sa valeur à l'équilibre thermique (ii) les collisions inélastiques : Hg(6 3P0) + Hg(6 3P0) → Hg(6 1S0) + Hg*, où Hg* désigne un atome de mercure dans un état très excité. Les sections efficaces d'excitation des niveaux 8 1S0, 8 3S 1, 6 1D2, 6 3D1, 6 3D2 et 6 3D3 ont été mesurées et valent respectivement 15, 9,12, 4,10 et 6 Å2.

DOI
10.1051/jphys:0198000410100109100

Related papers

Étude expérimentale du transfert d'excitation entre atomes de mercure dans les niveaux 6 3P0 et 6 1S0

D. Vienne-Casalta, J.P. Barrat

Dans une cellule à résonance contenant un mélange 198Hg, 199Hg et azote sous une pression de 2 torr, on excite les atomes 198Hg par la raie de résonance 2 537 Å (6 1S0-6 3P1). Par collisions contre les molécules d'azote, les atomes excités 198Hg sont transférés du niveau 6 3P 1 au niveau métastable 6 3P0. Les mesures d'absorption sur les composantes hyperfines de la raie 4 047 Å (6 3P0 -7 3S1) montrent une concentration importante d'atomes 199Hg dans le niveau 6 3P0. Ceci est dû aux collisions du type : [FORMULE] Les auteurs écrivent les équations qui rendent compte des processus existant dans la vapeur et montrent comment déduire des mesures d'absorption la section efficace relative au transfert de métastabilité : $$ Leur résultat expérimental est : σ20 = (60 ± 20) Å2.

Journal de physique•Jan 1, 1975•8 citations

Addenda à l'article - Collisions inélastiques entre atomes de mercure dans des états excités et atomes de gaz rares aux molécules d'azote

D. Lecler, B. Laniepce, F. Sage

Les niveaux 6 1D2 ou 6 3D2 de la configuration 6s 6d de Hg sont peuplés sélectivement par un laser à colorant à partir du niveau de résonance 6s 6p 1P1 peuplé optiquement. On mesure les sections efficaces de transfert de population vers le niveau 6 3D3 sous l'effet de collisions inélastiques avec des atomes de gaz rares ou des molécules d'azote. L'excitation sélective du niveau 61P1 permet d'améliorer considérablement la précision des résultats déjà obtenus et publiés récemment [1].

Journal de physique•Jan 1, 1976•5 citations

Cinétique de production et de destruction des atomes métastables 6 3P0 du mercure

M.-C. Bigeon

Lors de l'irradiation par une lampe à vapeur de mercure du mélange mercure-azote, à 20 °C et pour une pression d'azote égale à 2 mm de mercure, les atomes métastables Hg63 P0 se désexcitent principalement par chocs avec les molécules d'azote métastables dans le niveau vibrationnel (v = 1). Les autres causes de dépeuplement du niveau Hg63P0 sont les chocs contre les parois, l'absorption des radiations λ = 4 047 Å et λ = 2 967 Å et les chocs avec les atomes de mercure 61S 0 dans des proportions respectives d'environ 50 %, 15 % et 35 %, déduction faite des chocs avec les molécules N2(v = 1).

Journal de physique•Jan 1, 1967•7 citations

Collisions inélastiques entre atomes de mercure dans des états excités et atomes de gaz rares ou molécules d'azote

D. Lecler, B. Laniepce

Les niveaux 6 1D2 ou 6 3D2 de la configuration 6s 6d de Hg sont peuplés sélectivement par un laser à colorant, accordé sur les transitions correspondantes, à partir du niveau de résonance 6s 6p 1P1. peuplé optiquement. On mesure les sections efficaces de transfert de population de ces niveaux vers les autres niveaux de la configuration 6s 6d, sous l'effet de collisions avec des atomes de gaz rares ou des molécules d'azote. Pour des écarts énergétiques faibles (3 cm-1) la section efficace croît fortement quand on passe de l'hélium au xénon. La section efficace de transfert est au contraire plus élevée pour l'azote et l'hélium que pour les gaz rares quand l'écart énergétique est plus élevé ( > 30 cm-1).

Journal de physique•Jan 1, 1976•17 citations

Pompage optique des atomes métastables 199Hg(6 3P 0) en phase vapeur

B. Lahaye

La résonance magnétique des atomes métastables 6 3P0 de 199Hg, optiquement pompés en phase vapeur, a pu être observée en peuplant le niveau 6 3P0 par collisions entre atomes de mercure dans l'état 6 3P1 et molécules d'azote. La largeur des courbes de résonance a permis de déterminer le temps de relaxation de l'orientation de ces métastables en fonction de la pression d'azote et du nombre d'atomes de mercure par cm3.

Journal de physique•Jan 1, 1974•10 citations

Etude des transferts intra et intermultiplet dans le mercure induits par collissions : hg-h#2, d#2, hd, hg-hg, hg-gaz rare

A. El Afghani

Dans cette these nous nous sommes interesse a l'etude de deux effets de collision sur l'atome de mercure excite. 1) relaxation des niveaux 6#3p#j=0,1,2 et transfert intramultiplet (6#3p#j6#3p#j#) induits par collision avec h#2. La methode experimentale utilisant une detection de fluorescence induite par laser est decrite. Les sections efficaces de relaxation et de transfert ont ete determinees. Les effets isotopiques ont aussi ete observes en remplacant h#2 par hd et d#2. Plusieurs modeles ont ete consideres pour interpreter le transfert le plus important 6#3p#26#3p#1. C'est celui fonde sur l'existence de couplages non-adiabatiques associes a la vibration du partenaire de collision qui explique le mieux les resultats experimentaux. Toutefois le desaccord entre calcul et experience qui persiste dans le cas de d#2 montre que ce modele doit etre ameliore en tenant compte de la rotation moleculaire. 2) transfert intermultiplet 7#1s#07#3s#1 induit par collision avec hg(6#1s#0), h#2, d#2, he, xe. Le niveau 7#1s#0 est peuple par excitation a deux photons. La methode ayant permis de mesurer les differentes sections efficaces de transfert est exposee. L'inefficacite des gaz rares a ete montree. L'effet isotopique (h#2/d#2) a ete etudie. Les mecanismes possibles de transfert dans le cas hg-hg sont discutes qualitativement

•Jan 1, 1991•0 citations
Les atomes métastables Hg(6 3P0) sont créés dans un mélange mercure-azote, éclairé par une impulsion lumineuse à la longueur d'onde de résonance 253,7 nm et suivant le processus : Hg(6 3P1) + N2(X 1Σ g+, v = 0) → Hg(6 3P0) + N2(X 1Σ+g, v = 1). Dans la post-excitation la loi de décroissance de la concentration des atomes métastables dépend de la valeur du flux lumineux à l'excitation. Les phénomènes observés sont partiellement expliqués par (i) la présence de molécules d'azote dans le niveau vibrationnel v = 1 en concentration supérieure à sa valeur à l'équilibre thermique (ii) les collisions inélastiques : Hg(6 3P0) + Hg(6 3P0) → Hg(6 1S0) + Hg*, où Hg* désigne un atome de mercure dans un état très excité. Les sections efficaces d'excitation des niveaux 8 1S0, 8 3S 1, 6 1D2, 6 3D1, 6 3D2 et 6 3D3 ont été mesurées et valent respectivement 15, 9,12, 4,10 et 6 Å2.
Dans une cellule à résonance contenant un mélange 198Hg, 199Hg et azote sous une pression de 2 torr, on excite les atomes 198Hg par la raie de résonance 2 537 Å (6 1S0-6 3P1). Par collisions contre les molécules d'azote, les atomes excités 198Hg sont transférés du niveau 6 3P 1 au niveau métastable 6 3P0. Les mesures d'absorption sur les composantes hyperfines de la raie 4 047 Å (6 3P0 -7 3S1) montrent une concentration importante d'atomes 199Hg dans le niveau 6 3P0. Ceci est dû aux collisions du type : [FORMULE] Les auteurs écrivent les équations qui rendent compte des processus existant dans la vapeur et montrent comment déduire des mesures d'absorption la section efficace relative au transfert de métastabilité : $$ Leur résultat expérimental est : σ20 = (60 ± 20) Å2.
Les niveaux 6 1D2 ou 6 3D2 de la configuration 6s 6d de Hg sont peuplés sélectivement par un laser à colorant à partir du niveau de résonance 6s 6p 1P1 peuplé optiquement. On mesure les sections efficaces de transfert de population vers le niveau 6 3D3 sous l'effet de collisions inélastiques avec des atomes de gaz rares ou des molécules d'azote. L'excitation sélective du niveau 61P1 permet d'améliorer considérablement la précision des résultats déjà obtenus et publiés récemment [1].
Lors de l'irradiation par une lampe à vapeur de mercure du mélange mercure-azote, à 20 °C et pour une pression d'azote égale à 2 mm de mercure, les atomes métastables Hg63 P0 se désexcitent principalement par chocs avec les molécules d'azote métastables dans le niveau vibrationnel (v = 1). Les autres causes de dépeuplement du niveau Hg63P0 sont les chocs contre les parois, l'absorption des radiations λ = 4 047 Å et λ = 2 967 Å et les chocs avec les atomes de mercure 61S 0 dans des proportions respectives d'environ 50 %, 15 % et 35 %, déduction faite des chocs avec les molécules N2(v = 1).
Les niveaux 6 1D2 ou 6 3D2 de la configuration 6s 6d de Hg sont peuplés sélectivement par un laser à colorant, accordé sur les transitions correspondantes, à partir du niveau de résonance 6s 6p 1P1. peuplé optiquement. On mesure les sections efficaces de transfert de population de ces niveaux vers les autres niveaux de la configuration 6s 6d, sous l'effet de collisions avec des atomes de gaz rares ou des molécules d'azote. Pour des écarts énergétiques faibles (3 cm-1) la section efficace croît fortement quand on passe de l'hélium au xénon. La section efficace de transfert est au contraire plus élevée pour l'azote et l'hélium que pour les gaz rares quand l'écart énergétique est plus élevé ( > 30 cm-1).
Dans cette these nous nous sommes interesse a l'etude de deux effets de collision sur l'atome de mercure excite. 1) relaxation des niveaux 6#3p#j=0,1,2 et transfert intramultiplet (6#3p#j6#3p#j#) induits par collision avec h#2. La methode experimentale utilisant une detection de fluorescence induite par laser est decrite. Les sections efficaces de relaxation et de transfert ont ete determinees. Les effets isotopiques ont aussi ete observes en remplacant h#2 par hd et d#2. Plusieurs modeles ont ete consideres pour interpreter le transfert le plus important 6#3p#26#3p#1. C'est celui fonde sur l'existence de couplages non-adiabatiques associes a la vibration du partenaire de collision qui explique le mieux les resultats experimentaux. Toutefois le desaccord entre calcul et experience qui persiste dans le cas de d#2 montre que ce modele doit etre ameliore en tenant compte de la rotation moleculaire. 2) transfert intermultiplet 7#1s#07#3s#1 induit par collision avec hg(6#1s#0), h#2, d#2, he, xe. Le niveau 7#1s#0 est peuple par excitation a deux photons. La methode ayant permis de mesurer les differentes sections efficaces de transfert est exposee. L'inefficacite des gaz rares a ete montree. L'effet isotopique (h#2/d#2) a ete etudie. Les mecanismes possibles de transfert dans le cas hg-hg sont discutes qualitativement