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多模叠加态光场｜ψ^（3）6〉q中广义磁场2p次方Y压缩

雷小丽, 杨志勇, 侯永超, 刘宝盈, 陈永庄

Published Jan 1, 2003• 0 citations
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Abstract

构造了由多模复共轭相干态模相干态|{Zj*}〉q,多模复共轭相干态的相反态|{Zj*}〉q,以及多模相干态|{Zj}〉q,的线性叠加所组成的第Ⅵ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)6>q,利用多模压缩态理论,研究了|ψ(3)6>q中广义磁场的等幂次N次方Y压缩特性.结果发现,当压缩次数N=2P时,(P=1,2,3,…,…)时,只要各模的初始相位ψj(j=1,2,…,…,q),态间的初始相(θ3-θ1)和(θ3-θ2)以及受各模初始相位ψj调制的各模相干态光场的平均光子数之和q∑j=1R2jsin2ψj等分别在各自的闭区间内连续变化时,则态|ψ(3)6>q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)总可分别呈出周期性变化的广义非线性等幂次2p次方Y压缩效应.

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构造了由多模复共轭相干态|{Z*j}〉q、多模复共轭虚相干态|{iZ*j}〉q和多模真空态|{0j}〉q这三态的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)3〉q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ(3)3〉q中广义磁场分量的任意偶数次广义非线性等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:在压缩次数N取偶数,只要各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q),态间的初始相位差(θi-θ2)(i=1,3)和各单模相干态光场平均光子数R2j之和qj=1R2j分别满足各自的取值条件,态|ψ(3)3〉q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)就可呈现出周期性变化的、任意偶数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应.

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构造了由多模复共轭虚相干态、多模复共轭虚相干态的相反态和多模复共轭相干态的线性叠加所组成的一种新型的三态叠加多模叠加态光场|Ψ(3)〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(3)〉q中广义电场分量的偶数次等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:态|Ψ(3)〉q是一种典型的三态叠加多模非经典光场;当压缩次数N等于2P且P为2m′+1(m′=0,1,2,…,…)时,如果各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q)、态间的初始相位差(θ1-θ2)、(θ1-θ3)和(θ2-θ3),以及各单模相干态光场的总的平均光子数等分别满足各自的取值条件,则在这种情况下态|Ψ(3)〉q的广义电场分量可呈现出偶数次的广义非线性等幂次2(2m′+1)次方Y压缩效应.

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构造了由多模复共轭相干态|{Zj^*}>q、多模复共轭相干态的相反态|{-Zj^*}>q以及多模虚相干态|{iZj}>q的线性叠加所组成的第Ⅴ类三态叠加多模叠加态光场|Φ5^(3)>q。利用多模压缩态理论研究了态|Φ5^(3)>q中广义磁场分量的等幂次N次方Y压缩特性。结果发现：当压缩次数N＝2p且p=2m(m=1,2,3,…，…）时，只要各模的初始相位Φj(j=1,2,…，…，q)、态间的初始相位差（θ1-θ2)、（θ1－θ3）和（θ2－θ3）以及受各模的初始相位Φj调制的各单模相干态光场的平均光子数之和∑qj=1(Rj^2cos2Φj)等分别满足一定的取值条件，则态|Φ5^(3)>q的广义磁场分量就可呈现出周期性变化的广义非线性等幂次4m次方Y压缩效应。

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